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INDUCTANCIA
En la Física, la inductancia será aquella propiedad que ostentan los
circuitos eléctricos por la cual se produce una fuerza electromotriz una vez
que existe una variación en la corriente que pasa, ya sea por el propio
circuito o por otro próximo a él.
El concepto de inductancia fue popularizado por el físico, ingeniero
eléctrico, matemático y radiotelegrafista inglés Oliver Heaviside en Febrero
del año 1886, en tanto, el símbolo con el cual se la distingue, la letra L
mayúscula, se ha impuesto en homenaje al físico alemán Heinrich Lenz,
quien también, como Heaviside, realizó importantes aportes en el
descubrimiento de esta propiedad.
Y por otro lado, el término se emplea para referir al circuito o elemento de circuito que dispone
de inductancia.
En un inductor o en una bobina se denominará inductancia a la relación que se establecerá entre
el flujo magnético y la intensidad de la corriente eléctrica. Dado que resulta bastante complejo
medir el flujo que abraza un conductor, en su lugar se pueden medir las variaciones del flujo solo
a través del voltaje que es inducido en el conductor en cuestión por la variación del flujo. De esta
manera se obtendrán cantidades plausibles de ser medidas, tales como la corriente, la tensión y
el tiempo.
En tanto, la inductancia siempre será positiva, excepto en aquellos circuitos electrónicos
especialmente diseñados para simular inductancias negativas.
Tal como establece el Sistema Internacional de Medidas, si el flujo se encuentra expresado en
weber (unidad del flujo magnético) y la intensidad en amperio (unidad de intensidad eléctrica),
el valor de la inductancia será en henrio, simbolizada con la letra H mayúscula y que en el
mencionado sistema es la unidad que se le atribuye a la inductancia eléctrica.
Los valores prácticos de inductancia oscilan desde unos décimos de H en el caso de un conductor
de un milímetro de largo y hasta varias decenas de miles de H para aquellas bobinas hechas con
miles de vueltas alrededor de núcleos ferro magnéticos.
Aumento de Corriente en una Bobina
El aumento de corriente en una bobina de cable, generará
unafem que se opone a la corriente. La aplicación de laley de
voltaje nos permitirá ver el efecto de esta fem sobre la ecuación del
circuito. El hecho de que la fem siempre se oponga al cambio en la
corriente, es un ejemplo de laley de Lenz.
La relación de esta fem en contra de la corriente es el origen del
concepto deinductancia. La inductancia de una bobina se desprende
de laley de Faraday.
Inductancia de una Bobina
Para un área fija y una corriente cambiante, la ley de
Faraday viene a ser
Puesto que el campo magnético de un solenóide es
entonces, para una bobina larga la fem se aproxima a
De la definición deinductancia
Reacción de una Bobina al Incremento de
Corriente
obtenemos
Régimen Transitorio de la Inductancia
Cuando se conecta una batería a una resistencia en serie con una inductancia, la inductancia se
opone al cambio en la corriente y ésta se va acumulando lentamente. Actuando de acuerdo con
la ley de Faraday y la ley de Lenz, la
impedancia total que se opone a la corriente
es proporcional a la velocidad de cambio de
la corriente. Es decir, cuanto más rápido se
intenta cambiar la corriente, mayor
resistencia se opone. La corriente sigue
acumulándose hasta alcanzar el valor que
tendría con la resistencia solamente, puesto
que una vez alcanzado ese valor ya no habría
variación de corriente y la inductancia no
ofrecería ninguna impedancia. La
velocidad de esta acumulación, se
caracteriza por la constante de tiempo L/R .
Al establecerse una corriente en una
inductancia, se almacena energía en el
campo magnético formado por la bobina de la inductancia.
Inductancia
Contenido:
1.
2.
3.
4.
Inductancias.
Cálculos de Inductancias.
Permeabilidad de bobinas con núcleo de hierro.
Corrientes de Foucault e Histèresis.
Inductancias
Es posible demostrar que el paso de corriente por un conductor va acompañado de efectos magnéticos; la aguja de una
brújula colocada cerca de un conductor, por ejemplo, se desviará de su posición normal norte-sur.La corriente crea un
campo magnético.
La transferencia de energía al campo magnético representa trabajo efectuado por la fuente de FEM. Se requiere potencia
para hacer trabajo, y puesto que la potencia es igual a la corriente multiplicada por la tensión, debe haber una caída de
tensión en el circuito durante el tiempo en que la energía está almacenándose en el campo.
Esta caída de tensión que no tiene nada que ver con la caída de tensión de ninguna resistencia del circuito, es el
resultado de una tensión opuesta inducida en el circuito mientras el campo crece hasta su valor final. Cuando el campo
se vuelve constante,
La FEM inducida o fuerza contraelectromotriz desaparece, puesto que ya no se está almacenando más energía. Puesto
que la FEM inducida se opone a la FEM de la fuente, tiende a evitar que la corriente aumente rápidamente cuando se
cierra el circuito.
La amplitud de la FEM inducida es proporcional al ritmo con que varía la corriente y a una constante asociada con el
circuito, llamada inductancia del circuito.
La inductancia depende de las características fisicas del conductor. Por ejemplo, si se enrolla un conductor, la
inductancia aumenta. Un arrollamiento de muchas espiras tendrá más inductancia que uno de unas pocas vueltas.
Además, si un arrollamiento se coloca alrededor de un núcleo de hierro, su inductancia será mayor de lo que era sin el
núcleo magnético.
La polaridad de una FEM inducida va siempre en el sentido de oponerse a cualquier cambio en la corriente del circuito.
Esto significa que cuando la corriente en el circuito aumenta, se realiza trabajo contra la FEM inducida almacenando
energía en el campo magnético. Si la corriente en el circuito tiende a descender, la energía almacenada en el campo
vuelve al circuito, y por tanto se suma a la energía suministrada por la fuente de FEM. Esto tiende a mantener a la
corriente circulando incluso cuando la FEM aplicada pueda descender o ser retirada. La energía almacenada en el
campo magnético de un inductor se da por:
W=I² L/2
donde:
W = energía en julios
I = corriente en amperios
L = inductancia en henrios
La unidad de inductancia es el henrio. Los valores de inductancia utilizados en equipos dé radio varían en un amplio
margen. En circuitos de radiofrecuencia, los valores de inductancia empleados se medirán en milihenrios (1 mH es una
milésima de henrio) en frecuencias bajas, y en microhenrios ( millonésima de henrio) en las frecuencias medias y altas.
Aunque las bobinas para radiofrecuencia pueden bobinarse sobre núcleos de hierro especiales (el hierro común no es
adecuado), muchas de las bobinas utilizadas por los aficionados son del tipo de núcleo de aire, o sea, bobinadas en un
material de soporte no magnético .
Cualquier conductor tiene inductancia, incluso cuando el conductor no forma una bobina. La inductancia de una pequeña
longitud de hilo recto es pequeña, pero no despreciable si la corriente a través de él cambia rápidamente, la tensión
inducida puede ser apreciable. Este puede ser el caso de incluso unas pocas pulgadas de hilo cuando circula
una,corriente de 100 MHz o más. Sin embargo, a frecuencias mucho mas bajas la inductancia del mismo hilo puede ser
despreciable, ya que le tensión inducida será despreciablemente pequeña.
Cálculos de inductancia
La inductancia aproximada de una bobina de una sola capa bobinada al aire puede ser calculada con la fórmula*
simplificada:
L (microH)=d².n²/18d+40 l
Donde:
L = inductancia en microhenrios
d = diámetro de la bobina en pulgadas
l= longitud de la bobina en pulgadas
n = número de espiras
La notación se explica en la figura 1.
* Para poder utilizar esta fórmula con las medidas en centímetros, debe multiplicarse el
segundo miembro por el factor 0,394. Así
L (microH)=0,394.(d².n²/18d+40 l)
Esta fórmula es una buena aproximación para bobinas que tengan una longitud igual o mayor que 0,4 d.
Ejemplo: Suponga una bobina que tiene 48 espiras bobinadas a razón de 32 espiras por pulgada y un diámetro de 314
de pulgada. Por tanto, d = 0,75 l = 48/32 = 1,5 y n = 48. Sustituyendo:
L = 0,75² x 48² / (18 x 0,75) + (40 x 1,5) = 1.296 / 73,5 = 17,6 microH
Para calcular el número de espiras requeridas en una bobina de una sola capa para obtener una determinada
inductancia:
n= raiz cuadrada de( L ( 18d + 40l ) / d
Ejemplo: Suponga que se requiere una inductancia de 10 microH.
La forma en que se va a bobinar la bobina tiene un diámetro de 1 pulgada y longitud suficiente para acomodar una
bobina de 1- 1/4 de pulgada de largo.
Por tanto:
d=1
l = 1,25
L = 10 microH.
Sustituyendo:
n=raiz cuadrada de ( 10. ( (18x1 ) + (40 x 1,25) ) ) / 1
n=raiz cuadrada de 680= 26,1 espiras
Una bobina de 26 espiras estaría lo suficientemente próxima a efectos prácticos. Puesto que la bobina tendrá 1,25
pulgadas de longitud, el número de espiras por pulgada será de 26,1/1,25 = 20,9. Consultando la tabla de
hilos,encontramos que un hilo del numero 17 esmaltado (o cualquiera menor) es válido. Se obtiene la inductancia
adecuada bobinando el número de espiras requeridas sobre la forma y ajustando la separación entre espiras hasta que
se obtiene un espaciado uniforme con una longitud de 1,25 pulgadas.
Permeabilidad de bobinas con núcleo de hierro
Supóngase que la bobina de la figura 2 se enrolla en un núcleo de hierro que tenga una sección de
2 pulgadas cuadradas.
Cuando se envía una cierta corriente a través de la bobina, se encuentra que hay 80.000 líneas de fuerza en el núcleo.
Puesto que el área es de 2 pulgadas cuadradas, la densidad de flujo magnético es de 40.000 líneas por pulgada
cuadrada. Ahora supóngase que se retira el núcleo y se mantiene la misma corriente en el núcleo. También supóngase
que la densidad de flujo sin núcleo es de 50 líneas por pulgada cuadrada. La relacion entre estas dos densidades de
flujo, hierro a aire, es 40.000/50 = 800. Esto se llama permeabifidad del núcleo.
La inductancia de la bobina ha aumentado 800 veces al insertar el núcleo de hierro, ya que la inductancia será
proporcional al flujo magnético a través de las bobinas, si los otros parámetros se mantienen igual.
La permeabilidad de un material magnético varía con la densidad de flujo.
Para bajas densidades de flujo (o con núcleo de aire), el aumento de corriente a través de la bobina producirá un
aumento proporcional del flujo. Pero con densidades de flujo muy altas, incrementar la corriente no causará un cambio
apreciable en el flujo.
Cuando esto es así, se dice que el hierro está saturado. La saturación causa un rápido descenso de la permeabilidad
puesto que desciende la relación de líneas de flujo con respecto a la misma corriente y núcleo de aire. Obviamente, la
inductancia de una bobina con núcleo de hierro es, en gran medida, dependiente de la corriente que fluye en la bobina.
En una bobina con núcleo de aire, la inductancia es independiente de la corriente porque el aire no se satura.
Las bobinas con núcleo de hierro como la mostrada en la figura 2 se usan principalmente en fuentes de alimentación.
Usualmente circula corriente continua a través la densidad de flujo está controlada por la separación en vez de por el
hierro.
Esto reduce la inductancia, manteniéndola prácticamente constante independientemente del valor de la corriente.
Para radiofrecuencia, las pérdidas en los núcleos de hierro pueden ser reducidas a valores aceptables pulverizando el
hierro y mezclando el polvo con un "ligante" de material aislante de tal forma que las partículas de hierro estén aisladas
unas de otras. Por este sistema, se pueden construir núcleos que funcionarán satisfactoriamente incluso en el margen de
VHF.
Puesto que una gran parte del recorrido magnético se produce a través de material no magnético (el ligante), la
permeabilidad del hierro es baja comparada con los valores que se obtienen a las frecuencias de las fuentes de
alimentación. El núcleo tiene generalmente la forma de una barra o cilindro que se coloca en el interior de la forma
aislante sobre la que está bobinada la bobina. A pesar de que con esta construcción, la mayor parte del recorrido
magnético del flujo es por el aire, la barra es bastante eficaz para aumentar la inductancia de la bobina. Empujando la
barra hacia dentro y hacia fuera de la bobina, se puede variar la inductancia sobre un margen considerable.
Corrientes de Foucault e histéresis
Cuando circula corriente alterna a través de una bobina arrollada sobre un núcleo de hierro, se inducirá una FEM como
se indicó anteriormente. Y, puesto que el hierro es un conductor, circulará una corriente en el núcleo. Dichas corrientes
se llaman corrientes de Foucault y representan una pérdida de potencia puesto que circulan a través de la resistencia del
hierro y, por tanto, producen calentamiento. Dichas pérdidas pueden reducirse laminando el núcleo (cortándolo en
delgadas tiras). Estas tiras o láminas deben aislarse unas de otras pintándolas con algún material aislante como barniz o
goma laca.
Hay otro tipo de pérdida de energía en los inductores. El hierro tiende a oponerse a cualquier cambio en su estado
magnético, por tanto una corriente que cambie rápidamente, como lo es la CA, debe suministrar continuamente energía
al hierro para vencer esa "inercia". Las pérdidas de este tipo se llaman pérdidas por histéresis.
Las pérdidas por corrientes de Foucault e histéresis aumentan rápidamente a medida que la frecuencia de la corriente
alterna .Por esta razon los núcleos de hierro normales solo se pueden usar en las frecuencias de la línea de baja tensión
doméstica y en audiofrecuencias -hasta unos 15.000 Hz-. A pesar de todo, se precisa hierro o acero de muy buena
calidad si el núcleo debe trabajar eficazmente en las audiofrecuencias más altas. Los núcleos de hierro de este tipo son
totalmente inútiles en radiofrecuencia.
Autor: Marcelo Chantre
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