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1. La Ley de Coulomb para la fuerza generada sobre una carga q2 debida a una
carga q1 colocada en el origen del sistema coordenado es dada por:

q q
q q
F12  k 1 2 2 rˆ  k 1 2 2
r
r


r
r
  k q1 q2 3
r
r
Donde k es la constante dieléctrica del medio donde se encuentran sumergidas
las cargas.
F
V
2. El Principio de Superposición de la Fuerza Coulombica de un conjunto finito de
cargas puntuales es dado por la expresión:
 
n

r  ri
Ftot   k qi q   3
r  ri
i 1
Donde los vectores ri son los vectores de posición de cada carga generadora
de la fuerza coulombica.
F
V
3. Para cargas en cualquier medio, la fuerza Coulombica sujeta al principio de
superposición, y debida a un arreglo discreto de “n” cargas puntuales es dada
por:
n

1
Ftot  
qi q
4

i 1
0
F
 
r  ri
 3
r  ri
V
4. El vector de intensidad de campo eléctrico en la posición r debido a una carga
q colocada en el origen del sistema coordenado es dado por:
 
1 q 
E (r ) 
r
40 r 3
Cuando la carga esta rodeada de vacío.
F
V
5. El campo eléctrico total generado por una distribución de cargas puntuales
discreta, es dado por n
 

r r
1
Etot  
qi  i 3
r  ri
i 1 40
Cuando esas cargas están rodeadas del vacío y ri son los vectores de posición de
cada carga generadora
F
V
6. El campo eléctrico para una distribución lineal de carga es dado por el principio
de superposición:

E
F
dq 
1  dS 
r

S 4o r 3
S 4o r 3 r
1
V
7. El campo eléctrico para una distribución volumétrica de carga es dado por el
principio de superposición:

E
F
dq 
1  dl 
r

c 4o r 3
c 4o r 3 r
1
V
8. El campo eléctrico para una distribución superficial de carga es dado por el
principio de superposición:

E
F
V
dq 
1  dS 
r

3
S 4o r
S 4o r 3 r
1
9. Si se resuelve la Integral de Flujo sobre una superficie Cerrada
(denominada comunmente bajo el nombre de "superficie gaussiana"), y
esa superficie encierra la carga puntual "q" que produce el campo
eléctrico, entonces cualquiera que sea la forma de esa superficie de
integración Gaussiana, siempre dará como resultado:
.
F
V
10. No es cierto que un Campo Vectorial es “Derivable de una Función Potencial”,
si al aplicarle la Función Rotacional a ese Campo Vectorial, se cumple:


  F    ( )  0
F
V
11. Es Falso que las siguientes tres aseveraciones son equivalentes:
 -Un Campo Vectorial es Conservativo.
 -Ese Campo Vectorial es Derivable de una Función Potencial.
 -Ese Campo Vectorial es Irrotacional.
F
V
12. Las siguientes aseveraciones son ciertas todas, cuando se tiene un campo
conservativo:




-Un Campo Vectorial es Conservativo.
-Ese Campo Vectorial es Derivable de una Función
Potencial.
-Ese Campo Vectorial es Irrotacional.
-La Integral de línea de ese Campo vectorial, depende sólo de los valores
de la función potencial en los puntos extremos de la línea de integración,
pero no de la trayectoria en particular elegida.
 -La Integral de línea de ese Campo vectorial, no depende de la
trayectoria de Integración, ella tiene el mismo valor para todas las
trayectorias de integración, siempre y cuando los puntos extremos de
esas trayectorias de integración coincidan.
 -La Integral cerrada de línea de ese Campo Vectorial es nula sobre
cualquier trayectoria cerrada.
F
V
13. Una carga puntual q colocada en el origen del sistema coordenado, genera un
Campo Vectorial dado por la función vectorial:


1 qr
E ( x, y , z ) 
40 r 3
Ese Campo no es conservativo
F
V
14. Al resolver la ecuación diferencial

E   V
Con el vector de intensidad de campo eléctrico de una carga puntual,


1 qr
E ( x, y , z ) 
40 r 3
Se obtiene la función potencial
V ( x, y , z ) 

 x iˆ  y ˆj  z kˆ 
1
r
q

q
 4 r 3
40 
r3

0
1
Porque el campo es conservativo.
F
V
15. Para todo tipo de Campo eléctrico, (aún los generados por campos magnéticos
variables), se cumple:
Vector de Intensidad de Campo Eléctrico es el gradiente negativo de la
Función Potencial.
F
V
16. Para todo tipo de Campo eléctrico, el trabajo de llevar la partícula Q del punto
“A” al punto “B” dentro de ese campo, es igual al negativo del cambio sufrido
por la función potencial al pasar del punto “A” al “B”, simbólicamente:
B
B
B
A
A
A
 
B

W   Q E  d r    Q V  d r  Q   dV   Q V A   Q VB  VA 
F
V