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CÁLCULO DE BOBINAS
Lamentablemente no existe una fórmula mágica que nos permita fabricar una bobina teniendo como dato solo la
inductancia deseada. Juegan algunos factores como dimensiones físicas, tipo de alambre, tipo de núcleo, el destino que
tendrá (audio, video, VHF, UHF), etc. Sin embargo hay una fórmula que nos permite obtener la inductividad de una
bobina basándose en sus dimensiones físicas y tipo de material, la cual nos permitá calcular que resultado nos dará una
bobina "teórica". El logro de la inductividad deseada solo será el resultado de una serie de pruebas-error. (al menos
sabremos qué tendremos antes de empezar a enrollar alambre).
Donde L es la inductividad de la bobina en henrios (H), u(mu) es la permeabilidad del núcleo, n es el número de
espiras de la bobina, s la superficie cubierta por el núcleo en cm2 y l la longitud de la bobina en cm.
u(mu en griego) es un número entero que representa la permeabilidad magnética del material del núcleo, es decir su
capacidad para absorber lineas de fuerza magnéticas.
Haciendo una comparación nada elegante digamos que una pieza de aluminio y otra de hierro son permeables a un
campo magnético en forma comparable a la de un trozo de plástico y una esponja respectivamente son permeables al
agua.
Existen tablas que describen las propiedades permeables de distintos materiales, (incluso el vacio absoluto), pero por
razones prácticas veremos solo la de los materiales más usados en electrónica: aire=1, magnetocerámica(ferrite)=10,
polvo de hierro= 30 (los rangos de u de piezas comerciales de polvo de hierro van de 10 a 100, aunque 30 parece ser
el más común)
En primer lugar tomemos sus medidas:
El diámetro medio es de 8mm y para l tenemos 10mm, lleva un núcleo de ferrite (permeabilidad 10), y como no le
daremos ninguna utilidad procedemos a terminar sus días desenrollando el bobinado y contando las vueltas. (Esto es lo
que algunos llaman una auténtica "prueba destructiva"). La cuenta nos da 90 espiras.
Ahora: la superficie s = pi r2 = 3.14159269 0.42= ~0.5cm2 ; y n2= 8100 ;
para L = 10 1.257 (8100 0.5 / 108)= ~510uH
Si le hubiésemos quitado el ferrite la permeabilidad del núcleo se hubiera reducido a 1 (aire), con lo que la inductividad
final hubiese sido 51uH.
Ejemplo 3:
Necesitamos armar una bobina de 1.5mH.
Vimos que la bobina del primer ejemplo poseia una inductancia de 510uH. Ahora con la fórmula de cálculo a mano
vemos que la inductancia es directamente proporcional al área y permeabilidad del material del nucleo y al número de
espiras, e inversamente proporcional a la longitud.
Supongamos que queremos aprovechar el cuerpo de la bobina del primer ejemplo y rebobinarla para una inductancia
de 1.5mH. Probamos al "tanteo" duplicando el número de espiras:
Sabemos que s=0.5cm2, long.=1cm, u=10, n=(era 90, ahora 180)
L = 10 1.257 ((32400 0.5)/(108) = ~ 2mH
Con 180 espiras "nos pasamos" del 1.5mH, entonces probamos con 150 y nos da un valor de alrededor de 1.4mH, más
bajo de lo deseado, pero mas cercano.
Ahora podemos seguir intentando con otros valores para el número de espiras, o aprovechar los datos que tenemos y
modificar la fórmula anterior para hallarlo.
que con los datos para nuestra bobina dados nos da 154,5 espiras.
Aca la fórmula anterior modificada para hallar otros valores.
En la fabricación de bobinas existen otros elementos que influyen en el valor de inductividad final, no mencionados en
las fórmulas, y que alteran el resultado sensiblemente, como ser, diámetro y material del alambre usado, inductividades
parásitas, información erronea sobre permeabilidad del núcleo, inferencias con otras bobinas o cuerpos metálicos una
vez montadas, etc.
Esto hace que en la obtención de una inductancia deseada influya también una buena dosis de práctica.
Una resistencia conectada a un generador de corriente alterna
La ecuación de este circuito simple es (intensidad por resistencia igual a la fem)
iR=V0sen(ð t)
La diferencia de potencial en la resistencia es
vR= V0sen(ð t)
En una resistencia, la intensidad iR y la diferencia de potencial vR están en fase. La relación entre sus amplitudes es
Como vemos en la representación vectorial de la figura, al cabo de un cierto tiempo t, los vectores rotatorios que
representan a la intensidad en la resistencia y a la diferencia de potencial entre sus extremos, ha girado un ángulo w t.
Sus proyecciones sobre el eje vertical marcados por los segmentos de color azul y rojo son respectivamente los valores
en el instante t de la intensidad que circula por la resistencia y de la diferencia de potencial entre sus extremos.
Un condensador conectado a un generador de corriente alterna
En un condensador la carga q, la capacidad C y diferencial de potencial v entre sus placas están relacionadas entre sí
q=C·v
Si se conecta las placas del condensador a un generador de corriente alterna
q=C· V0sen(ð t)
La intensidad se obtiene derivando la carga respecto del tiempo, i=dq/dt
Para un condensador, la intensidad iC está adelantada 90º respecto a la diferencia de potencial vC. La relación ente
sus amplitudes es
Una bobina conectada a un generador de corriente alterna
Ya hemos estudiado la autoinducción y las corrientes autoinducidas que se producen en una bobina cuando circula
por ella una corriente i variable con el tiempo..
La ecuación del circuito es (suma de fem es cero, ya que la resistencia es nula)
Integrando esta ecuación obtenemos i en función del tiempo
La intensidad iL de la en la bobina está retrasada 90º respecto de la diferencia de potencial entre sus extremos vL.
La relación entre sus amplitudes es
v=V0 sen(ð t)
Circuito LCR en serie
Dibujamos el diagrama de vectores teniendo en cuenta que la intensidad que
pasa por todos los elementos es la misma al estar dispuestos en serie, y que
la suma (vectorial) de las diferencias de potencial entre los extremos de los
tres elementos nos da la diferencia de potencial en el generador de corriente
alterna.
El vector resultante de la suma de los tres vectores es
Se denomina impedancia del circuito al término
de modo que se cumpla una relación análoga a la de los circuitos de corriente continua
V0=I0·Z.
El ángulo que forma el vector resultante de longitud V0 con el vector que representa la intensidad es
Las expresiones de la fem y de la intensidad del circuito son
La intensidad de la corriente en el circuito está atrasada un ángulo ð respecto de la fem que suministra el
generador.
Resonancia en un circuito LCR en serie
La condición de resonancia la estudiamos en las oscilaciones forzadas de una masa unida a un muelle eléstico .
La potencia suministrada por el generador de corriente alterna es
P=i·v=V0·I0sen(ð t)·sen(ð t-ð )
Esta magnitud es una función complicada del tiempo que no es útil desde el punto de vista práctico. Lo que tiene
interés es el promedio de la potencia sobre un periodo 2ð /ð .
El valor medio de la energía por unidad de tiempo o potencia suministrada por el generador es
El último término, cos(ð ) se denomina factor de potencia.
El valor de <P> es máximo cuando el ángulo de desfase j es cero, para ello se tiene que cumplir que
es decir, la frecuencia ð del generador de corriente alterna debe coincidir con la frecuencia natural o propia ð0 del
circuito oscilante.
Cuando ð =ð0 se cumple que

La intensidad de la corriente I0 alcanza su valor máximo

La intensidad de la corriente en el circuito i y la fem v están en fase

La energía por unidad de tiempo <P> suministrada por el generador es máxima
Frecuencia de resonancia LC:
Donde C es el valor de capacidad en faradios (F), L el valor de inductividad en henrios (H) y f es la frecuencia a hallar
en hertz (Hz).
Nota: por razones prácticas pueden expresarse C en microfaradios (uF), L en microhenrios (uH) y la frecuencia es
obtenida en megahertz (MHz).
LF353
La descripción:
El NTE858M y NTE858SM son que JFET dual, poco ruido entró amplificadores operacionales que combinan dos
tecnologías lineales innovadoras en un solo circuito integrado monolítico. Cada uno compensó internamente el
amplificador operacional ha emparejado bien el voltaje alto JFET entró los dispositivos para la entrada baja compense el
voltaje. La tecnología de BIFET proporciona el bandwidths ancho y ayuno mataron las proporciones con las corrientes
de prejuicio de entrada bajas, la entrada compensó las corrientes, y corrientes del suministro. Es más, estos dispositivos
exhiben poco ruido y baja distorsión armónica que los hace ideal para el uso en las aplicaciones audias de alta fidelidad.
Los rasgos:

El Voltaje de Ruido de Entrada bajo

La Distorsión Armónica baja

El Prejuicio de la Entrada bajo y Corrientes del Desplazamiento

La Impedancia de la Entrada alta

Alto Mató la Proporción

La ganancia banda ancha

El Suministro bajo Actual

Disponible en 8-lleve la ZAMBULLIDA Mini (NTE858M) y Montaña de la Superficie SOIC-8 (NTE858SM)
Las Valuaciones Máximas absolutas:
Proporcione Voltaje, VCC,
Proporcione Voltaje, VEE,
El diferencial Entró Voltaje, VID,
El Rango de Voltaje de entrada (Nota 1), VIDR
La Duración de Cortocircuito de rendimiento (Nota 2), tS
+18V
-18V
±30V
±15V
Continuo
La Dissipation de Power, PD,
680mW
Derate Sobre +47°C
10mW/°C
El Rango de Temperatura Ambiente operando, TA,
El Rango de Temperatura de almacenamiento, Tstg,
El 0°C a +70°C
-65°C a +150°C
Note
1.
La magnitud del voltaje de la entrada no debe exceder la magnitud del voltaje del suministro o 15V, quienquiera
es menos.
Note
2.
El rendimiento puede ponerse en cortocircuito a GND o cualquier suministro. Deben limitarse temperatura y/o
voltajes