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BQ202-Laboratorio de Física II para Bioquímica
Facultad de Ciencias - Instituto de Física
Repartido Nº 4 ELECTROMAGNETISMO
1.- INTRODUCCIÓN.
El fenómeno del magnetismo se conoce desde tiempos muy antiguos. La piedra imán o
magnetita, un óxido de hierro que tiene la propiedad de atraer los objetos de hierro, ya era conocida
por los griegos, los romanos y los chinos. Cuando se pasa una piedra imán por un trozo de hierro, éste
adquiere a su vez la capacidad de atraer otros trozos de hierro. El término magnetismo proviene de la
época de los filósofos griegos clásicos y tiene su origen en el nombre que recibía una región del Asia
Menor, perteneciente al reino de Lidia, entonces denominada Magnesia. En ella abundaba una piedra
negra o piedra imán capaz de atraer objetos de hierro. A pesar que ya en el siglo VI AC se conocía un
cierto número de fenómenos magnéticos, el magnetismo como disciplina no comienza a desarrollarse
hasta más de veinte siglos después cuando la experimentación se convierte en una herramienta esencial
para el desarrollo del conocimiento científico. William Gilbert (1544-1603), Ampère (1775-1836),
Oersted (1777-1851), Faraday (1791-1867) y James Clerck Maxwell (1831-1879), investigaron sobre
las características de los fenómenos magnéticos, elaborando un modelo físico del magnetismo cada vez
más completo.
Los fenómenos magnéticos habían permanecido durante mucho tiempo en la historia de la ciencia
como independientes de los eléctricos. Pero el avance de la electricidad por un lado y del magnetismo
por otro, preparó la síntesis de ambas partes de la física en una sola: el electromagnetismo, que reúne
las relaciones mutuas existentes entre los campos magnético y las corrientes eléctricas. Maxwell fue el
científico que cerró este sistema de relaciones al elaborar su teoría electromagnética.
En esta práctica realizaremos primeramente un estudio de los campos magnéticos creados por imanes,
recrearemos el experimento de Oersted referente al campo magnético creado por un conductor
rectilíneo por el cual circula una corriente y finalizaremos con el estudio del fenómeno de la
generación de corrientes inducidas debido a campos magnéticos variables.
2.- RESEÑAS BIOGRÁFICAS
2.1- Hans Christian Oersted: Físico y químico danés, nacido en Rudkobing el 14 de
agosto de 1777 y muerto en Copenhague el 9 de marzo de 1851. De joven trabajó en la botica
de su padre, sin embargo luego ingresó a la Universidad de Copenhague para estudiar física.
En el año 1819 le llegó su gran día. Estaba haciendo una clase práctica, cuando acercó una
aguja imantada a un hilo por el que circulaba una corriente eléctrica. Allí ocurrió algo
inesperado: la aguja se desvió, sin apuntar en el sentido de la corriente ni en el contrario, sino
en la dirección perpendicular al hilo. Cuando invirtió el sentido de la corriente, la aguja dio
media vuelta y apuntó en sentido contrario.
Esto constituyó la primera demostración de relación entre el magnetismo y la electricidad, por
lo cual puede considerarse como el origen del electromagnetismo. Es interesante advertir que
el mismo descubrimiento fue anunciado en 1802 por un jurista italiano, Gian Domenico
Romognosi, aunque pasó inadvertido, probablemente porque fue publicado en un periódico,
Gazzeta de Trentino, en lugar de una revista científica.
En 1820 se anunció el descubrimiento de Oersted, lo cual ocasionó una explosión de activismo. Sin embargo, Oersted no
pudo estar al día de la tremenda actividad que su experimento había ocasionado, y no aportó nada nuevo a este campo,
salvo que la acción de la corriente sobre la aguja se hacía notar a través de cristales, metales y otras sustancias no
magnéticas. Al parecer, también fue el primero en aislar el aluminio en 1825.
2.2- André Marie Ampère: Físico y matemático francés, nacido en Polémieux-au-Mont-d'Or (Lyon) el 22 de enero
de 1775 y muerto de neumonía en Marsella el 10 de junio de 1836. Tuvo una vida familiar bastante trágica: su padre murió
guillotinado en 1793 y en 1804 falleció su esposa al poco tiempo de estar casado.
Fue un niño precoz, ya a los 12 años dominaba las matemáticas avanzadas.
Fue profesor de física y química en Bourg y a partir de 1809 fue catedrático de matemáticas en París. Sus distracciones
son célebres, en una ocasión olvidó una invitación a cenar con el emperador Napoleón.
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A Ampère se le acredita el descubrimiento del electromagnetismo –la relación entre la
corriente eléctrica y campos magnéticos. Su trabajo en este campo fue influido por el
descubrimiento de Oersted. Cuando en 1820 se anunció en la Academia de Ciencias de París
dicho descubrimiento, los físicos franceses entraron en gran actividad (nada parecido se había
visto hasta el anuncio de la fisión nuclear, un siglo más tarde). Ampère y Arago estuvieron a
la vanguardia. Una semana después del anuncio del experimento de Oersted, Ampère
demostró que la inclinación de la aguja de la brújula obedecía a lo que hoy se conoce como la
“regla de la mano derecha”. Ampère demostró que no hacía falta imanes para poder observar
interacciones magnéticas. Fue el primero en descubrir la fuerza magnética existente entre dos
conductores paralelos por los cuales circulan corrientes eléctricas (demostró que si la
corriente circula en el mismo sentido, se atraen el uno al otro, mientras que si los sentidos de
la corriente son opuestos, se repelen) y desarrolló el solenoide (lo cual más tarde permitió a
Sturgeon inventar el electroimán). En 1823 expuso una teoría que decía que las propiedades
del imán tenían su origen en la existencia de corrientes microscópicas que circulaban eternamente por él (modelo para los
hoy llamados materiales diamagnéticos). La culminación de sus estudios ocurrió en 1827 cuando publicó su Teoría
matemática de fenómenos electrodinámicos deducida exclusivamente a partir de experimentos, en el cual dedujo
formulaciones matemáticas precisas del electromagnetismo, principalmente la hoy llamada ley de Ampère. El amperio (A),
la unidad de intensidad de corriente eléctrica recibió su nombre en su honor. A pesar de sus éxitos científicos, el juicio de
su vida es claro a partir de su epitafio que eligió para su lápida: Tandem felix (Al fin feliz).
2.3- Michael Faraday: Físico y químico inglés, nació en Newington, Surrey el 22 de
setiembre de 1791 y falleció en Hampton Court (Londres) el 25 de agosto de 1867.
Faraday era uno de los diez hijos de un herrero que se trasladó con su familia a Londres. No
tuvo prácticamente ninguna educación formal, por lo que se hizo aprendiz de encuadernador.
Esto fue un golpe de suerte para él, porque tuvo los libros a su alcance, que oficialmente sólo le
incumbían por la parte exterior, pero no pudo evitar ojearlos. Su segundo golpe de suerte fue
que su patrón sentía simpatía por el deseo que tenía el joven por aprender, y le permitía leer.
Además lo incentivaba a asistir a conferencias científicas. En 1812 un cliente le dio
localidades para asistir a las conferencias de Humphry Davy en el Royal Institution. El joven
Faraday tomó notas que después detalló cuidadosamente y se las envió a Davy. Davy quedó
muy impresionado, y cuando tuvo oportunidad le ofreció un puesto como ayudante. Casi
inmediatamente, Davy hizo un viaje por Europa, llevándose a Faraday como secretario y
criado. Faraday vivía en y para el laboratorio, Davy pronto se dio cuenta que lo eclipsaría y comenzó a ser un tanto hostil.
En 1825 pasó a ser el director del laboratorio y en 1833 profesor de química en el Royal Institute. En 1823 logró su primera
hazaña cuando ideó métodos para licuar gases, por lo cual se puede considerar como uno de los pioneros en la criogenia.
Realizó sus primeras investigaciones en el campo de la química bajo la dirección de Davy. Un estudio sobre el cloro le
llevó al descubrimiento de dos nuevos cloruros de carbono. También descubrió el benceno. Faraday también investigó
nuevas variedades de vidrio óptico. Sin embargo, las investigaciones que convirtieron a Faraday en el primer científico
experimental de su época las realizó en los campos de la electricidad y el magnetismo. En 1821 trazó el campo magnético
alrededor de un conductor por el que circula una corriente eléctrica y construyó un prototipo de motor eléctrico. En 1831
Faraday descubrió la inducción electromagnética, y el mismo año demostró la inducción de una corriente eléctrica por otra.
Durante este mismo periodo investigó los fenómenos de la electrólisis y descubrió dos leyes fundamentales: que la masa de
una sustancia depositada por una corriente eléctrica en una electrólisis es proporcional a la cantidad de electricidad que
pasa por el electrolito, y que las cantidades de sustancias electrolíticas depositadas por la acción de una misma cantidad de
electricidad son proporcionales a las masas equivalentes de las sustancias. Sus experimentos en magnetismo le llevaron a
dos descubrimientos de gran importancia. Uno fue la existencia del diamagnetismo y el otro fue comprobar que un campo
magnético tiene fuerza para girar el plano de luz polarizada que pasa a través de ciertos tipos de cristal. Introdujo además el
concepto de líneas de fuerzas, por lo cual fue el precursor del concepto de campo. Además de muchos artículos para
publicaciones especializadas, Faraday escribió Manipulación química (1827), Investigaciones experimentales en
electricidad (1844-1855) e Investigaciones experimentales en física y química (1859). A pesar de sus limitados
conocimientos matemáticos, Faraday tuvo éxito al llevar a cabo descubrimientos básicos sobre los cuales virtualmente
dependen todos nuestros usos de la electricidad. Concibió la naturaleza fundamental del magnetismo y, hasta cierto punto,
la de la electricidad y la luz.
Como un modesto hombre que se contentó con servir a la ciencia lo mejor que pudo, Faraday declinó el título de caballero
(Sir) y un ofrecimiento para convertirse en presidente de la Royal Society, además de docenas de medallas, cintas, grados y
honores de todas clases. Fue además un hombre ético y extraordinariamente religioso: rechazó tomar parte en la
preparación de un gas venenoso que se usaría en la guerra de Crimea.
Sus muchos logros son reconocidos por el uso de su nombre: la constante de Faraday es la cantidad de electricidad
requerida para entregar una cantidad estándar de sustancia en la electrólisis, y la unidad del SI de capacitancia es el Farad.
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3.- FUNDAMENTO TEÓRICO.
3.1 – Campo magnético - La región del espacio que rodea una carga en movimiento o cualquier
sustancia magnética incluye un campo magnético. Se puede definir un campo magnético B en algún
punto del espacio en términos de la fuerza magnética ejercida sobre una carga q que se mueve con una
velocidad v. Supondremos que no existen campos eléctricos o gravitacionales en la región de la
carga. Si realizamos distintos experimentos acerca del movimiento de la partícula podemos resumir
los resultados, escribiendo la fuerza magnética en la forma
F = qv  B
(ec. 1)
A partir de esta expresión pueden observarse diferencias con la fuerza eléctrica:
 La fuerza eléctrica siempre está en la dirección del campo eléctrico, mientras que la magnética es
perpendicular al campo magnético.
 La fuerza magnética sólo actúa cuando la carga está en movimiento, mientras que la eléctrica
actúa siempre.
 La fuerza eléctrica efectúa trabajo al desplazar una partícula cargada, en tanto la magnética
(asociada a un B estable) no trabaja cuando desplaza la partícula, por tanto no varía su energía
cinética.
1- Pregunta: Si una partícula con carga se desplaza en línea recta en cierta región del espacio,
¿se puede afirmar que el campo magnético en esa región es cero? Considere que los efectos
gravitatorios son despreciables. Justifique la respuesta.
También podemos dar un fundamento más fácil de visualizar, decimos que existe un campo magnético
en un punto del espacio, cuando una brújula colocada en dicho punto se orienta según una dirección
determinada. Se define la dirección del vector campo
magnético como la dirección de la brújula y el sentido, de
sur a norte de la aguja, como se muestra en la figura 1. El
norte de una brújula es el extremo que apunta
aproximadamente hacia el norte geográfico cuando no se
encuentran objetos magnéticos en la cercanía.
Cuando se afirma que un imán tiene polos norte y sur, en
realidad lo que afirmamos es que se tiene un polo
“buscador del norte” y un polo “buscador del sur”
refiriéndonos a los polos norte y sur geográficos. En
realidad el polo norte geográfico corresponde aproximadamente a un polo sur magnético, y el polo sur
geográfico corresponde a un polo norte magnético. Esto lo comprobaremos investigando la
interacción que se produce entre los polos de los imanes. Decimos que corresponde aproximadamente
pues existe una diferencia entre el norte geográfico verdadero y el norte indicado por la brújula, la cual
se denomina declinación magnética. Además en cualquier punto geográfico, el campo magnético
terrestre forma un cierto ángulo con la horizontal, denominado ángulo de inclinación.
N
N

A
C. m / s A. m
Los imanes de laboratorio pueden producir campos de hasta 2,5 T , con superconductores se han
llegado a campos de 25T. El valor del campo magnético terrestre en la superficie es del orden de 10-5T.
El valor de la componente horizontal del campo magnético terrestre en la ciudad de Montevideo
vale (2,00  0,01)  10-5 T.
La unidad del SI del campo magnético es el tesla T :  B  T 
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3.2 Fuentes de campo magnético y materiales magnéticos
El descubrimiento de que una corriente eléctrica produce un campo magnético fue realizado por
Oersted, al percatarse que la aguja de una brújula era
desviada por un conductor que conducía corriente,
como se muestra en la figura 2. El primero en
establecer una relación entre el campo magnético y la
corriente fue Ampère, sin embargo fue Maxwell quien
formuló la ley –que recibe el nombre de ley de
Ampère- que para corrientes estacionarias puede
escribirse como:
 B .dl  
0
(ec.2)
I
C
donde la integral se calcula sobre una curva cerrada C,
 es una constante, conocida como permeabilidad del
medio, que para el caso del espacio libre (y en la práctica del aire) su valor es 410-7 T.m/A, e I es la
corriente encerrada por la curva C.
A partir de la ley anterior, podemos calcular el campo magnético a una distancia r de un alambre recto
y largo (idealmente infinito) por el cual circula una corriente I, el mismo va a estar dado por
B( r ) 
0 I
2r
(ec.3)
2- Ejercicio: ¿A qué distancia de un alambre recto y largo(supuesto de longitud infinita) que
conduce una corriente I = 7,0  0,3 A es el campo magnético debido al alambre, igual a la
componente horizontal del campo magnético terrestre en nuestra ciudad?
Otro resultado interesante para nuestra práctica, es el campo creado en el interior de un solenoide o
bobina (muy largo) recorrido por una corriente I y con n espiras por unidad de longitud.
.
B = 0 n I
(ec.4)
Se puede probar, utilizando la ley de Biot y Savart, que si
por si por un conductor de longitud finita (L = L1+L2),
circula una corriente I, como se muestra en la figura, el
campo creado a una distancia x vale:
I
L1
P
x
L2
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B( x) 
 0 I 
L1
L2

2
2
2
4 x  x  L1
x  L22





(ec.5)
La dirección de este campo es perpendicular al plano de la
hoja, y su sentido es entrante.
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3 – Ejercicio- Compararemos las expresiones para el cálculo del campo magnético dadas por las
ec.3 (B1) y ec. 5 (B2). Considere que la corriente que circula vale I = 10 A, y que L 1=0,75 m y
B ( x)  B2 ( x)
L2=0,50 m. Calcule el error relativo  B  1
, para los siguientes valores de x:
B2 ( x)
0,01m; 0,05m; 0,1m; 0,2m; 0,4m y 1m.
Todo material responde a la presencia de un campo magnético y, si se coloca en una región donde
existe un valor de campo B0 (en el vacío), dentro del material se producirá un cambio del campo,
llegando a un valor B, de modo que se define la permeabilidad magnética relativa del
B
km 
material como
(ec. 6)
B0
La permeabilidad del material es
 = km 0
(ec. 7)
Podemos distinguir tres tipos de de sustancias: diamagnéticas, paramagnéticas y ferromagnéticas.
Cuando se coloca un material diamagnético dentro de un campo magnético, las corrientes atómicas
circulan dentro del material de tal modo que se produce un campo magnético que se opone al campo
externo. Por tanto km < 1 (pero en la mayoría de los materiales es de unas pocas partes por millón
menor a 1). Ejemplo: cobre, oro, plomo, bismuto, plata, mercurio, silicio, diamante, nitrógeno. En los
materiales paramagnéticos km >1. En estas sustancias los átomos (o moléculas) individuales tienen
momentos magnéticos atómicos, pero los mismos están orientados al azar. Cuando se las coloca
dentro de un campo magnético externo, tienen a alinearse en forma paralela, por lo que aumenta el
campo externo. Ejemplo: aluminio, calcio, cromo, platino, tungsteno, oxígeno, magnesio, litio, niobio.
Por último, los materiales ferromagnéticos se diferencian de los paramagnéticos en que sus momentos
magnéticos atómicos interaccionan tan fuertemente que tienden a alinearse espontáneamente. En un
trozo de hierro o níquel, la magnetización espontánea está confinada en regiones llamadas dominios
magnéticos, macroscópicamente pequeños pero microscópicamente enormes (del orden de 10-6 a 10-3
m) ya que comprenden millones de momentos magnéticos individuales. Cuando un material
ferromagnético se coloca en un campo magnético externo, los dominios magnéticos no alineados
inicialmente con el campo externo, giran alineándose y los ya alineados crecen a expensas de sus
dominios vecinos, esto provoca un aumento muy grande del campo magnético, por lo que km >>1 (del
orden de varios cientos, aunque varían con el valor del campo externo). La magnitud de km depende
principalmente de la facilidad con la que puede ocurrir el movimiento de las paredes de los dominios.
Por esta razón un trozo de hierro dulce, bien recocido, tiene una permeabilidad mucho mayor que un
trozo de hierro de igual composición pero trabajado en frío (trefilado) o uno con impurezas. De modo
semejante, una vez magnetizado un trozo de hierro no regresa completamente a su configuración
inicial cuando se suspende el campo externo, quedando con una magnetización remanente. Los imanes
permanentes son aleaciones con una magnetización remanente muy grande. Ejemplo: hierro, acero,
cobalto, níquel, gadolinio, disprosio y materiales cerámicos.
3.3 Ley de Faraday
De acuerdo al experimento de Oersted, un campo magnético estacionario estaba asociado a una
corriente estacionaria. En aquellos tiempos, en base a la simetría, era tentador argumentar que si una
corriente producía un campo, entonces un campo estacionario debería producir una corriente
estacionaria. Muchos investigadores buscaron esto pero fracasaron.
Los experimentos realizados por Faraday en Inglaterra y Joseph Henry en Estados Unidos, en 1831,
mostraron que se podía producir una corriente eléctrica en un circuito mediante un campo magnético
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variable. Los resultados de estos experimentos, muchos de los cuales veremos en esta práctica,
condujeron a formular una de las leyes fundamentales del electromagnetismo, que hoy se conoce como
Ley de Inducción de Faraday.
Esta ley establece que la magnitud de la fem inducida en un circuito es igual a la tasa de cambio en el
tiempo del flujo magnético a través del circuito. Este enunciado pude escribirse como
 
d m
dt
(ec.8)
donde m es el flujo magnético que pasa por el circuito el cual está dado por
 m   B.dA
(ec.9)
y la integral se debe tomar sobre el área delimitada por el circuito. Para el caso especial de un plano de
área A y un campo uniforme B que forma un ángulo  con el vector dA (siendo dA un vector
perpendicular a la superficie y cuyo módulo es igual al área dA), el flujo a través del plano es
m = B A cos
(ec.10)
A partir de estas expresiones se puede concluir que una fem puede inducirse en el circuito de varias
maneras: puede variar la magnitud de B con el tiempo, el área del circuito puede variar, el ángulo
puede variar, o puede ocurrir cualquier combinación de las anteriores.
El signo de menos de la última ecuación recoge el enunciado de la ley de Lenz que establece que la
polaridad de la fem inducida es tal que tiende a producir una corriente que creará un flujo magnético
que se opone al cambio de flujo magnético a través del circuito.
3 - EJERCICIO: Una espira de sección transversal A = (25,0  0,3) cm2, está colocada de
modo que el vector normal a su superficie es paralelo a un campo magnético uniforme igual a
B = (0,24  0,01) T. Si se gira la espira 90º, de modo que la normal a la sección quede
perpendicular al campo magnético, en un tiempo t = (0,10  0,01) s,
¿cuánto vale la fem inducida media?
4.- PROCEDIMIENTO EXPERIMENTAL.
En la práctica veremos diversos fenómenos y experimentos mencionados en las reseñas biográficas y
en los fundamentos teóricos.
4.1.- Campo magnético – estudio con imanes
En la primer parte se realizará un estudio de los campos magnéticos creados por imanes. Se realizarán
las siguientes actividades:
 Visualizar el campo magnético terrestre mediante el empleo de una brújula y el efecto de distintos
materiales magnéticos sobre la brújula,
 Identificar de los polos de un imán y analizar la forma de interacción entre los polos de los imanes
y,
 Estudio de la dependencia de la fuerza de repulsión que ejercen dos imanes entre sí al variar su
separación. Para la última parte se realizará el montaje mostrado en la figura de la derecha. Se
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montarán dos imanes de forma que el superior quede
suspendido y se irán agregando pesos sobre el imán
suspendido midiéndose la distancia de separación entre
ellos. Se realizará el ajuste de los datos experimentales
a una función racional y una vez determinada la
misma, se realizará un análisis prediciendo la fuerza de
repulsión para distintas distancias.
4.2.- Electromagnetismo - Efecto Oersted, campo de
un conductor rectilíneo
En la segunda parte se realizará el estudio cuantitativo
del campo
magnético creado por un conductor
rectilíneo recorrido por una corriente eléctrica.
Para ello trazaremos sobre un papel fijo a la mesa de trabajo la dirección del campo magnético
terrestre (dirección norte-sur) y que pase por el conductor que estará en posición vertical como se
muestra en la figura de la derecha.
En un punto cualquiera de esta recta, el campo magnético creado por la corriente BI es perpendicular a
la componente horizontal del campo magnético
terrestre BT.
La aguja de una brújula o un imán se comportan
como un cuerpo de momento magnético m
(similar al análogo eléctrico de un dipolo). En
presencia de un campo magnético B, éste ejerce
un torque o par de fuerzas dado por:  = m  B. Se
prueba que para el caso de la experiencia descrita
anteriormente, la condición de equilibrio de la
aguja de la brújula en presencia del campo
magnético terrestre BT y el creado por la corriente
BI está dado por la condición:
tg 
BI
BTH
siendo  el ángulo que forma la aguja de la brújula en la posición de equilibrio con la dirección nortesur y BTH la componente horizontal del campo magnético terrestre.
El campo magnético creado por la corriente será por tanto:
BI = BTH . tg 






ec
La corriente eléctrica que generará el campo se obtendrá a través de un generador de corriente continua
y la misma se variará a través de un reóstato. Para poder conducir una corriente eléctrica elevada, el
conductor estará formado por varias vueltas de alambre (n) de modo que la corriente efectiva será:
I = n IA
Donde IA es la corriente indicada en el amperímetro.
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


ec
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Se realizará el estudio de la dependencia del campo BI con la intensidad de la corriente que circula por
el conductor (para una distancia fija) y para una corriente fija, la dependencia del campo B I con la
distancia.
Finalmente, para una distancia y corriente dada, se determinará la componente horizontal del campo
magnético terrestre a partir del ángulo  medido, tal como se puede ver en el próximo ejercicio.
5 – Ejercicio: a) Probar a partir de las ecuaciones 3, 11 y 12 que la componente horizontal del
campo magnético terrestre BTH puede expresarse como
 n IA
BTH  0
2  r tg
b) Determinar el error BTH a partir de los errores de la intensidad de corriente medida con el
amperímetro A, del error de la distancia r y del ángulo de desviación  .
6 – Ejercicio- Si en el lugar de usar el campo creado por un conductor infinito (ec.3), usamos la
expresión dada por la ec.5, ¿cuál sería la expresión para la componente horizontal del campo
magnético terrestre BTH.
4.4.- Ley de inducción de Faraday- Reproduciremos las
experiencias de Faraday referente a la inducción de corrientes
por variaciones del flujo del campo magnético. Para ello
conectaremos una bobina a un galvanómetro de escala central
como se muestra en la figura de la izquierda. Acercando uno de
los imanes a su centro veremos como la aguja del instrumento
indica el pasaje de corriente. Veremos que sucede si colocamos
en el interior de la bobina un núcleo de hierro.
Invertiremos el imán y analizaremos la nueva situación.
Manteniendo la posición del imán giraremos la bobina.
Finalmente se armará el dispositivo mostrado en la figura de
abajo, consistente en dos bobinas, una conectada al galvanómetro como en el caso anterior y la
segunda a una fuente de corriente continua variable.
La bobina conectada a la fuente la llamaremos primaria, mientras que la otra bobina, la conectada al
galvanómetro la llamaremos secundaria. Se encenderá la fuente y se verificará con una brújula la
existencia de un campo magnético en la bobina secundaria y si circula corriente por la misma. Se
realizarán variaciones en la tensión bobina primaria y se observará si aparece o no corrientes
inducidas en la secundaria y que sentido tienen.
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Este dispositivo es un modelo de transformador de corriente.
Para todos los casos vistos en esta parte, se analizarán mediante la ley de Lenz los sentidos de las
corrientes que surgen.
5 – BIBLIOGRAFÍA.
 Serway, R. Física (Tomo II) (1996); 4ta. Edición; McGraw-Hill, México.
 Serway, R.; Faughn, J. Física (2001); 5ta. Edición; Pearson Educación, México.
 Kane, J.W. D; Sternheim, M. M. Física. 2º edición. Ed. Reverté.
 Maiztegui, A. P.; Sábato, J. A. Introducción a la física (1966); 6ta. Edición, Editorial Kapeluz,
Buenos Aires
 Asimov, I. (1987) Enciclopedia Biográfica de Ciencia y Tecnología 1, 2da. Edición; Alianza
Editorial; Madrid .
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