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Electrónica y Semiconductores ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Importancia • • • • Materia de vanguardia Constantes cambios y avances Miniaturización La electrónica es la responsable del avance tecnológico humano de los últimos tiempos ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 1 Historia • Antes bulbos de vacío (1920) • 1930, Transmisiones de radio • Descubrimiento (Invención) del transistor por John Bardeen, Walter Brattain, Williams Shockley en 1948 • 1950, Televisor • Ganadores del Nobel (Bardeen, Brattain y Shockley) en 1956 ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Historia • 1960, 70% de las aplicaciones implementadas en bulbos de vacío habían sido reemplazadas por transistores • El transistor permitió que los diseños fueran más pequeños, de menor consumo de potencia, robustos. • 1961 Tiristor GTO • 1964 Triac • 1970, Transistor BJT, 500V, 20A ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 2 Historia • 1971, Intel libera el procesador 4004 con 2300 transistores , 10u, 108kHz • Surge el procesador Z80 (Zilog) como uno de sus más cercanos competidores • Se consolida la electrónica como factor de avance tecnológico 1976 BJT, 400v, 400A • Mosfet de Potencia ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Historia • 1982, Aparece la familia x86 de Intel, 80286 con 134,000 transistores, 6 MHz, tecnología 1.5u • 1985 IGT (Transistor de Compuerta Aislada) • 1987 MCT (Tiristor Controlado por MOS) • 1990 Telefonía Celular • 1993, Pentium, 3,100,000 transistores, 0.8u, 60MHz ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 3 Historia • 1999, Primeros “Micromachines” (MSM), dispositivos híbridos capaces de integrar mecanismos, óptica y electrónica. • 2001, Pentium IV, 2.0 GHz, >30x10^6 transistores, 0.15u • Televisores de Pantalla plana • Pantallas de Plasma ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Tendencias • Dispositivos óptico-electrónicos • Mayor integración • Dispositivos de mayor potencia y mayor ancho de banda • Mayor Amplificación ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 4 Historia • • • • Generación de Energía Limpia Vehículos Eléctricos Robots Domésticos Superconductores ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Simuladores Computacionales • PSpice Desarrollado en Stanford • El uso de simuladores permite observar el comportamiento de los circuitos con variaciones teóricas en sus parámetros • Son necesarios porque permiten confirmar la exactitud de los cálculos sin necesidad de tener circuitos de prueba • Útiles en circunstancias peligrosas, análisis del peor caso, análisis térmico. • Un simulador permite observar características en períodos de tiempo pequeños (análisis transitorio) ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 5 Desventajas • Exactitud del modelo • En un simulador no se queman los circuitos • Capacidad o incapacidad de interpretación de resultados por parte del que lleva a cabo la simulación ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Materiales Conductores • Cualquier material que soporte un flujo de carga, cuando una fuente de voltaje de magnitud limitada se aplica a través de sus terminales. • Los conductores fácilmente conducen la corriente eléctrica. • Los mejores conductores son materiales de un solo elemento tales como, cobre, plata , oro, y aluminio. • Se caracterizan por tener átomos con solo un electrón de valencia pobremente unido. Estos electrones fácilmente pierden esta unión y se vuelven electrones libres • Un material conductor tiene muchos electrones libres, que cuando se mueven en una sola dirección hacen la corriente eléctrica ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 6 Materiales Aislantes • Un material que ofrece un nivel muy bajo de conductividad bajo la presión de una fuente de voltaje aplicada. • Los mejores materiales aislantes se fabrican de materiales compuestos. • En los aislantes, los electrones de valencia están fuertemente unidos a los átomos; existen muy pocos electrones libres en un material aislante ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Materiales Semiconductores • Un material que posee un nivel de conductividad sobre algún punto entre los extremos de un aislante y un conductor, es decir permite el flujo de carga bajo ciertas condiciones de operación, y se comporta como un aislante si no se aplica la cantidad de corriente o voltaje necesaria para conducir • Los materiales semiconductores de un solo elemento más comunes son: silicio, germanio y carbón. • Uno de los materiales semiconductores compuestos más comunes es el arseniuro de galio ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 7 Valores típicos de resistividad • Conductor 10-6 Ω-cm (Cobre) • Semiconductor 50 Ω-cm (Germanio) 1012 Ω-cm (Mica) • Aislante ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Modelo de Bhor Estructura Atómica del Silicio Electrones de Valencia Orbitas Núcleo + ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 8 Niveles o Bandas de Energía • En la estructura atómica existen niveles de energía discretos asociados con cada electrón en una órbita, cada material tendrá su propio conjunto de niveles de energía permisibles para los electrones en su estructura atómica. • Entre mas lejos se encuentre un electrón del núcleo atómico mayor será la cantidad de energía que posea ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica Unión Covalente Átomo de Si - Si - - - - - Si - - - José Gómez Quiñones Si - - - Cuando elementos extremadamente puros, como el silicio o Electrones el germanio, se enfrían Compartidos después de haber estado en forma líquida, sus átomos se - Si - Si - acomodan en patrones ordenados llamados cristales. Los Electrones electrones de valencia de Valencia determinan la forma exacta de la estructura - Si - Si - del cristal resultante Si - ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica - Si - José Gómez Quiñones 9 Modelo del átomo de Silicio ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Molécula de Silicio ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 10 Molécula de Silicio ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Modelo del átomo del Germanio ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 11 Molécula del Germanio ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones • Los átomos se unen en una estructura de manera que cada átomo comparte sus cuatro electrones de valencia formando enlaces covalentes (a la unión de átomos reforzado por electrones compartidos se le llama enlace covalente) • Aunque los electrones de valencia están unidos firmemente a la estructura, es posible que esos electrones rompan sus enlaces y sean capaces de moverse como electrones de conducción (también llamados electrones libres), esto sucede si es aplicada una cantidad suficiente de energía externa • El término libre manifiesta que su movimiento será muy sensible a la aplicación de campos eléctricos como los que se generan por fuentes de voltaje ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 12 Niveles de Energía • Como hemos visto, en la estructura atómica aislada existen niveles discretos de energía asociados con cada electrón que orbita. Cada material tiene su propio conjunto permitido de niveles de energía • IONIZACIÓN: Es el mecanismo por medio del cual un electrón puede absorber energía suficiente para escapar de la estructura atómica e ingresar a la banda de conducción ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Niveles de Energía • Mientras más distante se encuentre el Electrones de Valencia electrón del núcleo, mayor es el estado de Orbitas energía, y cualquier electrón que haya Núcleo + dejado a su átomo, tiene un estado de energía mayor que cualquier electrón en la Existe un rango o una banda de estructura atómica posibles niveles de energía para los electrones de valencia, asimismo existe un rango o banda de niveles de energía para los electrones de conducción ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 13 Niveles de Energía Aislante Banda de conducción Electrones libres para establecer la conducción GAP Eg> 5eV Banda de Valencia Electrones libres unidos a la estructura atómica ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Niveles de Energía Conductor Banda de conducción Las bandas se traslapan Banda de Valencia ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 14 Niveles de Energía Semiconductor Banda de conducción GAP Banda de Valencia Electrones libres para establecer la conducción } Eg= 1.1eV (Si) Eg= 0.67eV (Ge) Eg= 1.41eV (GaAs) Electrones libres unidos a la estructura atómica ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Electrones y Huecos • Hueco es el espacio vacío que deja un electrón cuando es excitado Aumento de Temperatura Banda de conducción GAP Banda de Valencia ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica Electrones libres para establecer la conducción Eg> 0.7 eV (Si) Electrones libres unidos a la estructura atómica José Gómez Quiñones 15 Efecto de la Temperatura en Semiconductores • A =0 K, todos los electrones están unidos a sus enlaces covalentes, no existen electrones libres ni se puede establecer la conducción, el material se comporta como un aislante • A temperatura ambiente, algunos enlaces covalentes se rompen como resultado de la vibración térmica • Algunos electrones se desprenden de los enlaces favoreciendo la conducción ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Dinámica de la conducción - Si - - - - Si - - Si - - - - Banda de conducción - - Si - - - - Si - - - Si - - - Si - - - - Si - - ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica - Si - GAP Banda de Valencia - - José Gómez Quiñones 16 Conducción en Materiales Semiconductores • Los electrones en los átomos de silicio y germanio están unidos firmemente en la estructura cristalina formando enlaces, estos enlaces no se pueden romper sin recibir energía externa • El enlace reticular es eléctricamente neutro • Cuando un enlace se mueve, un electrón se mueve libremente a través de la estructura, el enlace permanece cargado positivamente, e intenta balancear la carga capturando un electrón. • Vemos entonces que hay dos grupos independientes de portadores de carga, electrones de conducción y huecos • Los huecos tiene propiedades similares a las de un electrón libre ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Corrientes • La agitación térmica produce un movimiento aleatorio de electrones en un semiconductor. Este fenómeno no produce ningún flujo neto de carga. • A temperatura diferente de cero, los átomos en la estructura cristalina poseen energía cinética, y hay un intercambio continuo de electrones y huecos • Sin embargo, si algún mecanismo provoca una concentración más alta en un extremo del semiconductor creando de este modo un gradiente, los electrones se difunden hacia el otro extremo, originando un flujo de carga neto conocido como corriente de difusión. • Cuando se aplica un campo eléctrico se produce otro movimiento y los huecos y electrones libres son acelerados, este movimiento se conoce como corriente de arrastre. ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 17 Semiconductores Intrínsecos • Son materiales en los cuales hay una banda en la cual no hay electrones. Los electrones de valencia no se pueden mover libremente a través del material, sino que participan en enlaces covalentes manteniendo la estructura • En un material intrínseco el número de huecos es igual al número de electrones, el proceso de generación crea al mismo tiempo un par electrón-hueco • Los semiconductores instrínsecos NO son buenos conductores de electricidad. ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Materiales Semiconductores III IV B C Al Si P Ga Ge As ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica V José Gómez Quiñones 18 Concentración de portadores intrínsecos ni = BT • • • • ⎛ − Eg ⎜⎜ 3 / 2 ⎝ 2 kT e ⎞ ⎟⎟ ⎠ B es una constante relacionada con el material Eg es el nivel de energía del gap (eV) T es la temperatura (K) k es la constante de Boltzmann (86x10-6 eV/K) ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Constantes en semiconductores Material Eg(eV) B(cm-3K-3/2) Silicio (Si) 1.1 5.23x1015 Arseniuro de Galio (GaAs) 1.41 2.10x1014 Germanio (Ge) 0.67 1.66x1015 ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 19 Semiconductores Extrínsecos • Las corriente inducidas en los semiconductores puros son relativamente pequeñas • La conductividad en un semiconductor puede ser incrementada, si se introducen impurezas en el material ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Dopado • Cuando una impureza donante se agrega a un semiconductor aportando huecos o electrones libres sin que el átomo aportado pueda moverse • La impureza puede aportar o huecos (impureza donadora), o electrones (impureza aceptadora) ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 20 Material Tipo n • Si la sustancia dopante tiene exceso de electrones libres, entonces se le llama donador y el semiconductor dopado será de tipo n • Los portadores mayoritarios serán electrones y los portadores minoritarios serán huecos ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica Material tipo n - - - - 4 - José Gómez Quiñones - 4 - 4 - - - - Electrón Libre - - Si 4 - - - Si P - Si - 4 - - - Fosforo! - - Si 4 - - ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica Si 4 - - - - Si 4 - José Gómez Quiñones 21 Material Tipo n • El Silicio es dopado con Fósforo, Arsénico, Bismuto o Antimonio • Esos materiales fueron escogidos tomando en cuenta que sus átomos no causan problemas en la estructura cristalina • Se crea un electrón libre a temperatura ambiente • El silicio dopado con un material tipo n necesita solo 0.05eV para perder un electrón de valencia ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Material Tipo p • Si la sustancia tiene exceso de huecos entonces se le conoce como aceptador y será un semiconductor tipo p • Los portadores mayoritarios serán huecos y los portadores minoritarios serán electrones ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 22 Material Tipo p - - - - 4 - - 4 - - 4 - - - - - Enlace faltante o hueco libre - Si 4 - - - Si 3 - Si - 4 - - - Boro! - - Si 4 - - - Si 4 - - - - ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica Si 4 - José Gómez Quiñones Material Tipo p • Las impurezas en un aceptor tienen tres electrones de valencia • Para formar un material tipo p se agregan átomos de Boro, Indio y Galio • Como le hace falta un electrón de valencia entonces deja un hueco vacante en la estructura • El hueco se mueve libremente y crea una carga positiva móvil • La carga negativa esta fija en la estructura imposibilitada para moverse ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 23 Equilibrio térmico no po = ni 2 • no concentración en equilibrio térmico de electrones libres • po concentración en equilibrio térmico de huecos libres • ni concentración intrínseca de portadores ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones A temperatura ambiente (300K), cada átomo donador aporta un electrón libre al semiconductor. Si la concentración Nd es más grande que la concentración intrínseca, entonces podemos aproximar la expresión a: no ≅ N d Entonces la concentración de huecos: 2 n po = i Nd ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 24 Similarmente, a temperatura ambiente, cada átomo aceptador adquiere un electrón de valencia, creando un hueco. Si la concentración de aceptores Na es mucho más grande que la concentración intrínseca entonces, podemos aproximar a: po ≅ N a Entonces la concentración de electrones: 2 n no = i Na ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Corriente de arrastre • La corriente de arrastre es causada por campos eléctricos. • Se asume que un campo eléctrico E, aplicado en una dirección produce una fuerza en los electrones, en dirección opuesta, los electrones adquirirán una velocidad de arrastre vdn (en cm/s) ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 25 Corriente de Arrastre Material tipo n E vdn e Material tipo p E h Jn vdp Jn La densidad total de corriente de arrastre: J = enµ n + epµ p = σE ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Corriente de Difusión • Las partículas fluyen de una región de mayor concentración a una región de menor concentración. • Estadísticamente en cualquier instante en particular, la mitad de las partículas de la región de mayor concentración se moverán hacia el lado de menor concentración • Las partículas concentradas en la región de menor concentración, también se moverán a la región de mayor concentración ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 26 Corriente de Difusión • La concentración de portadores está en función de la distancia. n -- +- -- +- - -- -++- - - +- --- + - + x • El resultado es un flujo neto de partículas desde la región de alta concentración hacia la región de baja concentración ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Exceso de Portadores • Los electrones de valencia pueden adquirir suficiente energía para romper el enlace covalente y convertirse en electrones libres. Cuando esto ocurre, se producen huecos y electrones generando pares electrón-hueco. • Entonces se produces exceso de huecos y exceso de electrones. ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 27 Exceso de Portadores • La creación del exceso de electrones y huecos no continua indefinidamente, esto es debido a que el electrón en exceso puede recombinarse con un hueco, en un proceso llamado recombinación electrón hueco. • Tanto el hueco como el electrón desaparecen hasta alcanzar un estado estable ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones Exceso de electrones n = no + δn Exceso de electrones p = po + δp • no y po son las concentraciones de huecos y electrones en equilibrio térmico, δn y δp representan las concentraciones en exceso de electrones y huecos ITESM Campus Monterrey, Departamento de Ing. Eléctrica José Gómez Quiñones 28