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'--" -" Capítulo 16 '--'" '-" MECANISMOS DE ROTURA DE LA ROCA " ~ / " '-" --.J 1. INTRODUCCION miento de la carga a las paredes del barreno. Según Duvall y Atchison (1957) con explosivos de alta potencia y en rocas porosas puede llegar a tener un radio de hasta 8 D, pero lo normal es que oscile entre 2 y 4 D. En la Fig. 16.1, se muestra la variación de las tensiones de compresión generadas por dos cargas de explosivo acopladas. La trituración de la roca se produce a una presión de 4 GPa, por lo que la curva (A) del explosivo que produce en la pared del barreno una tensión de 7 GPa tiene un gradiente de caída muy acusado, debido al gran aumento de superficie específica que tiene lugar durante la pulverización de la roca. Como el explosivo (B) no aumenta la superficie específica por trituración, presenta una pendiente de caída de tensión más atenuada que el (A). --~ ...J ~ ...J Durante la detonación de una carga de explosivo en el interior de la roca, las condiciones de solicitación que se presentan están caracterizadas por dos fases de acción: 1.a fase: -" ' " 2.a fase: / " --./ / ~ / " Se produce un fuerte impacto debido a la onda de choque, vinculada a la Energía de Tensión, durante un corto espacio de tiempo. Actúan los gases producidos detrás de la zona de reacción que a alta presión y temperatura son portadores de la Energía Termodinámica o de Burbuja. Desde la década de los años 50, se han desarrollado diversas teorías para explicar el comportamiento de las rocas bajo los efectos de una explosión, siendo aún hoy uno de los problemas a resolver y definir en la tecnolo.gía de aplicación de los explosivos al arranque. Prescindiendo de un análisis detallado de cada una de lO,o 'O "~ z o ¡¡; z W f- esas teorías, se describen seguidamente los distintos mecanismos de rotura de la roca identificados en las voladuras en el estado actual de conocimiento. / " 2. MECANISMOS DE ROTURA DE LA ROCA / ~-, -.-/ En la fragmentación de materiales rocosos confexplosivos intervienen, al menos, ocho mecanismos de rotura, con mayor o menor responsabilidad, pero partícipes todos en los resultados de las voladuras. -.-/ ----... / - " / -.-/ ---/ DISTANCIA A LA PARED DEL BARRENO Figura 16.1." Variación de la tensión de pico con la distancia a la pared del barreno (Hagan). 2.1. Trituración de la roca En los primeros instantes de la detonación, la presión en el frente de la onda de choque que se expande de forma cilíndrica alcanza valores que superan ampliamente la resistencia ainámica a compresión de la roca provocando la destrucción de su estructura intercristalina e intergranular. El tamaño del anillo de roca triturada aumenta con la presión de detonación del explosivo y con el acopla- Según Hagan (1977) este mecanismo de rotura consume casi el 30% de la energía que transporta la onda de choque, colaborando en la fragmentación de la roca con un volumen muy pequeño, del orden del 0,1% del volumen total que corresponde al arranque normal de un barreno. No hay pues, ningún incentivo para utilizar explosivos potentes que generen tensiones en la roca de las paredes de los barrenos muy elevadas, de ahí que en algunos casos se aconseje el desacoplamiento 209 '-de las cargas y el aumento de la «ES» a costa de la «ET». FRACTURAS CREADAS POR OESCOSTRAMIENTO '2.2. Agrietamiento radial Durante la propagación de la onda de choque, la roca circundante al barreno es sometida a una intensa compresión radial que induce componentes de tracción en los planos tangenciales del frente de dicha onda. Cuando las tensiones superan la resistencia dinámica a tracción de la roca se inicia la formación de una densa zona de grietas radiales alrededor de la zona triturada que rodea al barreno. ZONA DE INTENSA FRACTURACIQN RADIAL '-- '- JUNTA RELLENA DE AGUA FRACTURAS RADIALES INTERCEPTADAS POR UNA '- JUNTA ~ Figura 16.3. Agrietamiento radial y rotura por reflexión de la onda de choque. '- lTe COMPREsrON ITz TRAccrON Figura El número menta con: Agrietamiento radial. 16.2. y longitud de esas grietas radiales au- 1. La intensidad de la onda de choque en la pared del barreno o en el límite exterior del anillo de roca triturada, y 2. La disminución tracción Energía de la resistencia de la roca y el factor de Tensión. dinámica de atenuación a de la Detrás de esa zona interior de intenso agrietamiento, algunas fracturas progresan de forma importante distribuidas aleatoriamente alrededor del barreno. La velocidad de propagación de las grietas es de 0,15 a 0;-40 .~ veces la de la onda de choque, aunque las primeras microfisuras se desarrollan en un tiempo m,vy pequeño del orden de 2 ms. Cuando la roca presenta fracturas naturales la extensión de las grietas guarda una estrecha relación con éstas. Si las columnas de explosivo son intersectadas longitudinalmente por fracturas existentes, éstas se abrirán por efecto de la onda de choque y se limitará el desarrollo de las grietas radiales en otras direcciones. Las fracturas paralelas a los barrenos pero a alguna distancia de éstos, interrumpir?n la propagación de las grietas radiales. Fig. 16.3. 2.3. Reflexión Cuando de la onda de choque la onda de choque alcanza una superficie libre se generan dos ondas, una de tracción y otra de cizallamiento. Esto sucederá cuando las grietas radiales no se hayan propagado más que una distancia equivalente a u n tercio de la que existe desde la carga a esa superficie libre. Aunque la magnitud relativa de las energías asociadas a las dos ondas dependen del ángula de incidencia de la onda de choque primaria, la fracturación es causada generalmente por la onda de tracción reflejada. Si las tensiones de tracción su peran la resistencia dinámica de la roca se producirá hacia el interior el fenómeno conocido por descostramiento o «spalling». En las rocas las resistencias a tracción alcanzan valores entre un 5 y un 15 % de las resistencias a compresión. El frente de la onda reflejada es más convexo que el de la onda incidente, por lo que el índice de dispersión de la energía de la onda de tracción es mucho mayor cuando la superficie es cílíndri"ca, como la del barreno centrál de un cuele, que cuando se dispone de un plano como sucede en una voladura. "- "- '--- "- "- '-- '-- \... '-- "-Figura 16.4. Reflexión de una onda sobre una cavidad cillndrica. Este mecanismo contribuye relativamente poco al proceso global de fragmentación, estimándose que la carga de explosivo necesaria para produci r la rotura de la roca por la acción exclusiva de la reflexión de la onda de choque sería ocho veces mayor que la carga nor- '-- "-- '-- 210 "- ./ / mal. Sin embargo, en las discontinuidades internas del macizo rocoso que están próximas a la carga, esto es a distancias menores de «150», y no se encuentran rellenas con material de meteorización, el efecto de esta reflexión de las ondas es mucho más significativo por la diferencia de impedancias. En la excavación de rampas 'inclinadas o pozos con voladuras debe comprobarse que los barrenos vacíos no estén llenos de agua con el fin de aprovechar los efectos de este mecanismo de rotura. ,/ 2.4. / / Extensión 2.6. Fracturación por Cizallamiento En 'formaciones rocosas sedimentarias cuando los estratos presentan distintos módulos de elasticidad o parámetros geomecánicos, se produce la rotura en los planos de separación al paso de la onda de choque por las tensiones diferenciales o cortantes en dichos puntos. Fig. 16.6. ESTRATO X FASE D[ y apertura de las grietas radiales W TRACCI~N / / '\ Después del paso de la onda de choque, la presión de los gases provoca un campo de tensiones cuasiestático alrededor del barreno. Durante o después de la formación de las grietas radiales por la componente tangencial de tracción de la onda, los gases comienzan a expandirse y penetrar en las fracturas. Las grietas radiales se prolongan bajo la influencia de la concen- "'r CARGA -- --- : EXPLOSIVO B , ESTRATO Y tración de tensiones en los extremos de las mismas. El ,/ número y longitud de las grietas abiertas y desarrolladas depende fuertemente de la presión de los gases, por lo que un escape prematuro de éstos por un retaI cado insuficiente o por la presencia de alguna zona débil del frente libre puede conducir a un menor apro, DE Figura 16.6. Fracturación por ciza/lamiento (Hagan). vechamiento de la energia del explosivo. 2.7. / 2.5. Antes de que la onda de choque alcance el frente libre efectivo, la energia total transferida a la roca por la compresión inicial varía entre el 60 y el 70% de la I energia de la voladura (Cook et al 1966). Después del paso de la onda de compresión, se produce un estado de equilibrio cuasi-estático seguido de una caída sú" bita de presión en el barreno, debida al escape de los I gases a través del retacado, de las fracturas radiales y al desplazamiento de la roca. La Energía de Tensión almacenada se libera muy rápidamente, generándose / solicitaciones de tracción y cizallamiento que provocan la rotura del macizo. Esto afecta a un gran volumen de roca, no sólo por delante de los barrenos, sino incluso por detrás de la línea de corte de la voladura, habiéndose llegado a identificar daños a distancias de varias decenas de metros. Fig. 16.5. .r l.".. -><, Rotura por flexión Durante y después de los mecanismos de agrietamiento radial y descostramiento: la presión ejercida por los gases de explosión sobre el material situado frente a la columna de explosivo hace que la roca actúe como una viga doblemente empotrada en el fondo del barreno y en la zona del retacado, produciéndose la deformación y el agrietamiento de la misma por los fenómenos de flexión. Fig. 16.7. Fracturación por liberación de carga I h "Tiempo=ti 2.8. . Rotura por colisión Los fragmentos de roca creados por los mecanismos anteriores y acelerados por los gases son proyectados hacia la superficie libre, colisionando entre sí y dando lugar a una fragmentación adicional, que se ha puesto de manifiesto en estudios con fotografías ultrarrápidas (Hino, 1959; Petkof, 1961). ,-,.,,- t= Xms t=O Figura 16.5. t= 2 X ms Fracturación por liberación de carga. 211 3. TRANSMISION DE LA ONDA DE CHOQUE EN UN MEDIO ROCOSO Como se ha visto anteriormente, la Presión de Detonación puede expresarse de forma simplificada por: PD = Pe X VD 2 4 PD = Presión de detonación Pe = Densidad VD = Velocidad (kPa). del explosivo (g/cm 3). de detonación (mis). La máxima Presión Transmitida a la roca equivale 2 PT m = 1+ donde «nz» es la relación plosivo y la de la roca: nz = a: PD nz entre la impedancia del ex- Pe X VD Pr x VC siendo: VC = Velocidad de propagación medio rocoso (mis). Pr = Foto 16.1. Rotura de /a roca por f/exión (Nitro Nobe/). Densidad de la roca (g/cm1). Esto significa que la onda explosiva se transmite tanto mejor a la roca cuanto más se acerca la impedancia del explosivo a la de la roca, dado que "nz" tenderá hacia 1 mientras que "PT" lo hará simultáneamente hacia "PD». La presión de la onda en la roca decrece con una ley exponencial, de modo que la tensión radial generada a una determinada distancia será: ",",~ G¡ = PB x RETACADO ------------ de las ondas en el [~; r donde: G¡ = Tensión radial de compresión. PB = Presión en la pared del barreno. rb CARGA ~ = Radio del barreno. DS = Distancia desde el centro de estudio. x 212 al punto = Exponente de la ley de amortig uación, que para cargas cilíndricas se aproxima a 2. Si la onda en su camino Figura 16.7. Mecanismo de rotura por flexión. del barreno encuentra materiales di- versos, con impedancias diferentes, y en correspondencia con superficies de separación que pueden estar en contacto o separadas por aire o agua, la ../ transmisión de la onda de choque estará gobernada J de roca, pudiendo parcialmente transmitirse y al mismo tiempo reflejarse en función de dicha relación. Cuando las impedancias de los medios son iguales ..J (PrZx VCz = Prl X VC¡) gran parte de la energía se transmitirá y el resto se reflejará, Ilegá,ndose a una situación límite cuando (PrZ x VCz ~ Prl x VC!), J como, porejemplo, entre roca y aire, donde se reflejará casi la totalidad de la energía transportada por la onda , de compresión en forma de tensión de tracción, pu- ..J diendo adquirir especial importancia en el proceso de rotura de la roca. Lo indicado es válido tanto para las presiones de las ondas como para las energías transmitidas. Si la rela../ ción de impedancias características de los dos medios es: ../ n'z = Prl X VC! PrZ X VCz ../ se tend rá PI PT = 2 (1+n'z) / FASE 1 / t (1 PR = PI por la relación de impedancias de los distintos tipos ~ - n'z) (1 + n'z) donde: PI = Presión de la onda incidente. PT = Presión de la onda transmitida. PR = Presión de la onda reflejada. 4. RENDIMIENTO ENERGETICO DE LAS VOLADURAS La acción de los explosivos sobre las rocas es pues la resultante de un conjunto de acciones elementales, que actúan escalonadamente y en ocasiones de forma simultánea en pocos milisegundos, asociadas a los efectos de la onda de choque que transporta la «Energía de Tensión", y alas efectos de los gases de explosión o «Energía de Burbuja». Fig. 16.8. La energía total desarrollada por el explosivo y medida por el método propuesto por Cole, puede expresarse entonces como la suma de esas dos componentes. FRENTE LIBRE '~'~'~/-T/""h"""'/,q7,.(' ONDAS """" IJ¡:Y/~/AY/~/-"iY/""'/"""'~,,- FASE Iil FRENTE LIBRE ORIGINAL ROCA / ~ /""""'-- t ¡\ , \. ", / ,1 ..m-'\\~f>'. . ,¡ ""-. 1 + + I ! ,... \ \ \. "'" . r "¡;;PACIAMIEN:rO """'" FASE .Ir \.. + "~'~,~~.. ' ..°:1 """"""'\ ! . i "PJ~"~.. f PROYECTADA "'- j . '.' ~~ "'~~~~~~~~~~S:> ~~------)~ ..'/' + '1" OtC"':"l'", .O~~~r . . Q(Q ."1-.;~0'. ,ti \ FRENTE LIBRE ,1 FRAGMENTACION POR COLlSION FASE :sz: ./ / FASEm .j' FRENTE LIBRE ./ ./ ./ POR ACCION DE LOS GASES ./ ./ Figura 16.8. Resumen de mecanismos de rotura. 213 '- '--- "'-- ",~Rm "-- ~I Pk oofl""" ; """'"m",to E""Cod;'OOi"""~~_L.rE;,;;gcO ",,"midop" "-- Po~j"m I "-- ~~~~cc~~.~u~.~;~~ Á---~ E",OCo A~fI',,~J '-- P,~P""" md,lmo,. ", 00'" ~ 1" P""" do''O"", Pk~P",ioo fi,,1,. ", "o." ~ "poo,id,"',, loco" ""mocito'" Rm~Ro,i".",odo" pa,,' d,' """." "'.", Figura Modelo 16.9. de distribución de la energía ETD = ET + E B EB=~ 61 Q S "'- en una voladura. presenta bloques en la Fig. 16.9, a partir de ensayos sobre cúbicos de roca sumergidos en piscihas. Estos investigadores afirman que aproximadamente el 53% de la energía del explosivo va asociada a la onda de choque. Este valor depende de las condiciones de experimentRción y pueden encontrarse resultados muy dispares que van desde el 5% al 50% de la energía total, según los distintos tipos de roca que se desean fragmentar y la clase de explosivo empleado. Así, en una roca dura, la Energía de Tensión de un explosivo rompedor es más importante en la fragmentación que la Energía de Burbuja, sucediendo lo contrario en las formaciones blandas, porosas o fisuradas y los explosivos de baja densidad. donde: ET = del explosivo p2 x dt (cal/g) x Te3 (cal/g) Estimaciones efectuadas por Hagan (1977) han puesto de manifiesto que solamente un 15% de la energía total generada en la voladura es aprovechada como trabajo útil eh los mecanismos de fragmentación y desplazamiento de la roca. Rascheff y Goemans (1977) han establecido un modelo teórico de reparto de energía, tal como se re- De los ensayos efectuados por Rascheff y Goemans, se resume en la Tabla 16.1 el reparto de la energía de la onda de choque: "- "'- "- "'- '-- '- '-TABLA 16.1. REPARTO DE LA ENERGIA "" BLOQUE DE GRANITO CON CONFINAMIENTO INFINITO Pulverización Fisuración radial primana Prolongación de fisuras Energía transmitida Energía aprovechada 214 DE LA ONDA DE CHOQUE . VOLADURA CONVENCIONAL DE GRANITO EN BANCO BLOQUE DE GRANITO SUMERGIDO EN AGUA 15% 15% 15% 3% 3% 2% 0% 82% 16% 34% 39% 22% 18% 34% 56% '-- " " " '- " ./ Puede observarse que en las voladuras convencionales en banco una gran parte de la energía de la onda de choque se transforma en energía sísmica / que da lugar a las vibraciones del terreno a, la cual se sumará parte de la energía de los gases. ./ Los datos expuestos concuerdan bastante bien con los obtenidos por otros investigadores como Mancini y Occella. ./ No debe olvidarse, que para conseguir unos resultados óptimos en las voladuras es preciso no sólo fragmentar la roca sino esponjarla y desplazarla una determinada distancia, por lo que los gases juegan también en las últimas etapas un papel decisivo. Lownds (1986) ha descrito, también, el reparto de la energía del explosivo en el proceso de voladura de las .J rocas, utilizando un modelo simplificado de interacción roca-explosivo. El distribuye la energía en zonas diferentes relacionadas con la curva Presión-Volumen de .1 los gases producidos en la explosión. Fig. 16.10. TABLA 16.2 1+2+3+4 5 1+2+3+4+5 QlP3 (f) W a: (L ,, / 5 VOLUMEN ..; Figura 16.10. DiagramaP-V de los gases de explosión, mostrando la distribución de la energía en la voladura. / ) ) / / I Las energías asociadas con las diferentes zonas mostradas en la figura anterior son las que seJndican en la Tabla 16.2. Inmediatamente después de la detonación del explosivo en el barreno, los gases a alta presión en el estado inicial o de explosión P3 transmiten un impacto u onda de choque a la roca. Las tensiones producidas por esta onda, en la roca próxima al barreno, son superiores a la resistencia dinámica a compresión y a tracción de la roca. Se produce una trituración y una compresión de la roca alrededor del barreno, dependiendo de la presión de explosión y la resistencia y tenacidad de la roca. Como la roca es triturada y comprimida el volumen del barreno aumenta con una disminución correspondiente de la presión, hasta que la tensión en la roca se equilibra con la presión. Esto se muestra en la curva de la Fig. Componente cinética de la energía de choque o tensión Componente de tensión de la energla de choque. Energía rompedora. Energía liberada durante la propagación de las grietas. Energía de fragmentación. Energía de tensión en la roca en el instante de escape de los gases. Energía de voladura Energía de proyección y pérdida de energía en el escape de los gases. Energía total disponible o valor de potencia absoluta. 2+3 4 z 4 1 1+2 3+4 / ..; ENERGIA 2 .1 / ZONA . 16.10 como P4, y se denomina estado de equilibrio. El trabajo realizado por el explosivo durante la expansión es llamado energía de rotura, y consiste en la energía de tensión almacenada en la roca (Zona 2) y la energía cinética de la onda de choque (Zona 1). En el proceso de voladura la energía de tensión cinética se pierde esencialmente como trabajo útil y se manifiesta como roca triturada en la proximidad inmediata del barreno y ondas sísmicas propagadas en el terreno. Las tensiones en la roca son el resultado de la presión de barreno residual P4 que causa las fracturas. Los gases de explosión penetran en las grietas existentes entre el barreno y el frente libre, haciendc un trabajo útil de prolongación de las mismas que colaboran en la fragmentación y contribuyen a la proyección. Este proceso termina más o menos, básicamente, cuando los gases alcanzan el frente libre. La presión de los gases en el momento de escape se muestra como P5 en la Fig. 16.10. En este instante la roca delante del barreno es comprimida por los gases existentes en las grietas con una energía de tensión almacenada en la roca (Zona 4). Esta energía es considerada como insignificante en la fragmentación y proyección de la roca. Las energías de las Zonas 2 y 3 son las más útiles en la voladura de las rocas y es llamada Energía de Fragmentación. Parte de la energía de los gases en el momento de escape (Zona 5) desplaza la roca, y es llamada Energía de Proyección. Sin embargo, el resto de la energía de la Zona 5, al escapar los gases, es perdida como calor y " ruido. Aunqueeste métodode distribuciónde energía simplificael procesode la voladuraaportauna valiosapercepción de a dónde va la energía durante las diferentes fases del proceso. También proporciona una compara- ción aproximadade la magnitudde fas diferentesfracciones de energía utilizadas en las diversas fases de las voladuras cuando los gases de explosión se expanden desde la presión inicial en el barreno a la presión atmos- férica. No toda la energía disponible es útil en la fragmenta- ción y proyecciónde la roca. Es, pues, posiblemejorar la eficiencia del proceso de voladura, utilizando explosi- vos idealeso no idealesdiseñadospara minimizarlas pérdidas de energía. 215