Download Toda la materia exhibe propiedades magnéticas en cierto grado

1. Toda la materia exhibe propiedades magnéticas en cierto
grado, algunas muestras con más intensidad y otras con
menos. Este comportamiento es debido a los momentos
de dipolo eléctricos y su respuesta a los campos
magnéticos externos.
F
V
2. Una muestra de materia sumergida en un Campo
Magnético no homogéneo, es repelida o atraída en la
dirección del gradiente del campo Magnético.
F
V
3. La cantidad física denominada SUSCEPTIBILIDAD
MAGNETICA de una muestra de materia determina que:
Al colocar una muestra de materia, en un Campo Magnético
no homogéneo, ella sea repelida o atraída hacia la dirección
de crecimiento del campo.
F
V
4. La SUSCEPTIBILIDAD MAGNETICA de una muestra de
materia, es una propiedad que depende del grado de
MAGNETIZACION de esa muestra en el campo.
F
V
5. La MAGNETIZACIÓN no depende de la magnitud de los
"momentos de dipolo magnético" de los átomos en la
sustancia, así como del grado de alineación entre ellos.
F
V
6. El fuerte grado de alineación de los dipolos magnéticos
atómicos en pequeñas regiones llamadas "dominios"
explica el comportamiento Ferromagnético del Fe, Co y
Ni.
F
V
7. Bajo condiciones normales de ausencia de campos
externos magnéticos en materiales no Ferromagnéticos,
los diferentes dominios tienen campos que se cancelan
F
V
8. Aleaciones, como el NdFeB mantienen sus dominios
alineados y son usadas por ello para fabricar imanes
permanentes, (una muestra de pequeño espesor crea
campos de intensidades del orden equivalente al de
espiras con corrientes muy altas).
F
V
9. Las propiedades magnéticas que un material ha
adquirido bajo la acción de un campo magnético externo,
son eliminadas cuando se desordenan los dominios
magnéticos.
F
V
10.
Al elevar a altas temperaturas un imán se destruyen
sus propiedades magnéticas porque se desordenan los
dominios del mismo.
F
V
11.
la energía de un dipolo magnético de "momento de
dipolo ", dentro de un campo de inducción magnética B,
es dada por:
 
UB    B
F
V
12.

F   U
La fuerza sobre ese dipolo cumple la ecuación:
Porque esa fuerza se puede considerar como derivable de la
función de "energía potencial" que tiene el dipolo dentro del
campo magnético externo.
F
V
13.
La fuerza sobre ese dipolo presenta dos
posibilidades cuando el campo magnético externo
 
B  Br 
cumple
(B depende de la posición en el espacio):
F

La primera cuando el momento de dipolo está
alineado al campo magnético externo.

La segunda, cuando está alineado al campo
magnético externo pero en sentido contrario
V
14.
Una representación del primer caso, así como el
arreglo entre los vectores de fuerza, inducción
magnética, momento de dipolo, gradiente del campo
magnético, es el indicado por la figura siguiente:
F
V
15.
En el caso de la segunda posibilidad, la figura
siguiente no puede representar el arreglo entre los
vectores de fuerza, inducción magnética, momento de
dipolo, gradiente del campo magnético
F
V
16.
Una pieza de cobre repelida por un campo
magnético en dirección del crecimiento del campo es un
ejemplo de paramagnetismo.
F
V
17.
Una pieza de aluminio atraído hacia la dirección de
campo magnético intenso, representa un ejemplo de
paramagnetismo.
F
V
18.
En los efectos de magnetización de la materia, se
induce un dipolo magnético cuando se sujeta a la
materia a un campo externo.
F
V
19.
En los efectos de magnetización de la materia, para
materiales como el cobre, el momento de dipolo inducido
.
tiene un sentido opuesto al campo inductor
F
V
20.
En los efectos de magnetización de la materia, Para
materiales como el aluminio, el dipolo inducido tiene el
mismo sentido que el campo inductor.
F
V
21.
Las figuras siguientes presentan los dos efectos,
paramagnetismo y diamagnetismo
F
V
22.
El vector de Magnetización

M
No es definido como "el momento dipolar por unidad
de volumen de material"
F
V
23.
Si "n" es el número de dipolos magnéticos por
unidad de volumen, y el "momento de dipolo magnético"
de cada dipolo es , entonces el vector de
magnetización es el producto de el número de dipolos
por unidad de volumen multiplicado por el momento
dipolar individual .
F
V
24.
Las unidades del vector de magnetización en el
sistema MKS son:

M   Ampère  m
F
V
25.
El grado de magnetización inducida en un material
es dada por la constante física adimensional
m
denominada "susceptibilidad magnética" , que es
comúnmente definida por la ecuación:

1 
M
H
m
F
V
26.
El vector

H
se denomina "vector de intensidad magnética",
teniendo
las
unidades
inversas
al
vector
de
magnetización, es decir
Ampères
m
F
V
27. Para representar un campo magnético son usados
dos cantidades físicas vectoriales:
 Una denominada "densidad de flujo magnético" o
"inducción magnética". Simbolizada por el vector

H.
 La segunda llamada "intensidad de campo
magnético". Simbolizada por el vector

B
F
V
28. El vector H de Intensidad de Campo Magnético
puede pensarse como el campo producido
por la
corriente eléctrica.
F
F
V
29. El campo de Inducción Magnética B debe
considerarse como el campo magnético total que
incluye la contribución hecha por las propiedades
magnéticas de los materiales en el campo.
V
30. En un solenoide que tiene un núcleo de hierro el
campo de Intensidad Magnética H es muy débil,
mientras que el campo de inducción magnética B es
grandemente aumentado por la alineación de los
momentos magnéticos atómicos
F
V
31. La constante de permeabilidad magnética de un
material no representa el aumento o decrecimiento
relativo en el campo magnético resultante dentro de
un material comparado con el campo magnetizante en
el cual el material está colocado.
F
V
32. La constante de permeabilidad es representada por
 y es definida en consecuencia como:

H
 
B
F
V
33.
La intensidad magnética es una medida del
campo magnético real dentro del material
F
V
34.
La intensidad magnética es una medida del
campo magnético real dentro del material
F
V
35.
En el vacío, los vectores de inducción magnética e
intensidad de campo magnético son de magnitud
diferente porque hablan del mismo campo porque no hay
materia por modificar.
F
V
36.
En el sistema MKS y el sistema Internacional de
Unidades SI, la constante de permeabilidad no tiene
dimensiones y tiene un valor =1 para el vacío.
F
V
37.
Se le denomina "permeabilidad absoluta del medio"
al cociente

F
0
V
38.
La igualdad que relaciona a la permeabilidad
absoluta, la relativa y la del vacío es:
  r 0
F
V
39.
Para el vacío, la permeabilidad relativa tiene el valor
r  1
F

F

F
V
Un material Diamagnético tiene una permeabilidad
relativa ligeramente inferior a la unidad, es decir: r
V
Un material Paramagnético tiene una permeabilidad
relativa ligeramente mayor que la unidad, es decir: r
V
42.
La inducción magnética es ligeramente aumentada
con respecto a la del vacío si el material es
diamagnetico.
F
V
43.
Un material Ferromagnético, no
permeabilidad relativa que sea constante
F
tiene
una
V
44.
En un material diamagnético o paramagnético
conforme el campo magnetizador crece, la permeabilidad
relativa aumenta, alcanza un máximo, y después
decrece permiten tener permeabilidades relativas
máximas de valores tan altos como 100,000 o más.
F
V
45.
El diamagnetismo de algunos materiales, es
ocultado ya sea por una atracción magnética débil
(paramagnetismo) o una atracción muy fuerte
(ferromagnetismo).
F
V
46.
El Paramagnetismo presenta también la propiedad
de independencia en el aumento de temperatura.
F
V
47.
Para los materiales diamagnéticos "el valor de la
susceptibilidad magnética es siempre positiva y su
magnitud es cercana a un millonésimo".
F
V
48.
El Paramagnetismo, es la clase de magnetismo
característico de los materiales que son atraídos
débilmente por campos magnéticos intensos
F
V
49.
La mayoría de los elementos y algunos compuestos
son diamagnéticos
F
V
50.
El diamagnetismo intenso es exhibido por
compuestos que involucran fierro, paladium, platino y
tierras raras.
F
V
51.
El paramagnetismo intenso decrece con la elevación
de la temperatura
F
V
52.
El paramagnetismo débil es independiente de la
temperatura
F
V
53.
El sodio y los demás metales alcalinos presentan
diamagnetismo débil
F
V
54.
El valor de la susceptibilidad para materiales
magnéticos es siempre negativa
F
V
55.
A la temperatura del sistema laboratorio, el valor de
la susceptibilidad magnética es típicamente alrededor de
0.00001
a
0.0001
para
sustancias
débilmente
paramagnéticas
F
V
56.
A la temperatura del sistema laboratorio, el valor de
la susceptibilidad magnética es típicamente alrededor de
0.0001
a
0.01
para
sustancias
fuertemente
diamagnéticas.
F
V
57.
Las sustancias para las cuales la susceptibilidad
magnética es negativa ( como es el caso del cobre y la
plata), se clasifican como paramagnéticas
F
V
58.
Una característica del diamagnetismo es que el
momento magnético por unidad de masa en un cierto
campo es virtualmente constante para toda sustancia
diamagnética sobre un amplio rango de temperaturas
F
V
59.
Las sustancias para las cuales la susceptibilidad
magnética no es positiva, son clasificadas como
paramagnéticas.
F
V
60.
La Ley de Curie mostra que para muchas sustancias
la susceptibilidad es inversamente proporcional a la
temperatura absoluta T
F
V
61.
Una mejor aproximación es la llamada Ley de CurieWeiss:
m 
C
T 
donde  es una constante.
F
V
62.
A partir de la relación de Curie-Weiss podemos ver
que la susceptibilidad es infinita cuando la temperatura a
la que se encuentra la muestra es 
F
V
63.
La Histérisis es un “atraso” de la magnetización de
un material ferromagnético respecto a las variaciones del
campo magnetizador.
F
V
64.
Para materiales ferromagnéticos, el proceso de
alineamiento de los imanes magnéticos atómicos en el
material, no ocurre simultáneamente o al parejo del
campo magnetizador, sino que se retrasa respecto a él.
F
V
65.
Si la intensidad del campo magnetizador es
gradualmente aumentada, la inducción magnética
alcanza un máximo (valor de saturacion ), en el cual
todos los imanes atómicos no están alineados en la
misma dirección.
F
V
66.
Cuando el campo magnetizador disminuye, la
inducción magnética lo hace también, pero de nueva
cuenta con retraso detrás del cambio en la Intensidad
Magnética.
F
V
67.
Cuando la intensidad magnética H ha alcanzado el
valor cero, la inducción magnética B, todavía tiene un
valor positivo denominado "inducción residual" o
"retentividad"
F
V
68.
La "remanencia" tiene un valor muy alto para
imanes permanentes.
F
V
69.
El vector de inducción magnética B
alcanza su
valor cero cuando la intensidad magnética H ya tiene un
valor negativo, ese valor que tiene H en ese momento,
es conocido con el nombre de "fuerza coercitiva".
F
V
70.
La variación del campo magnetizador puede
continuarse de tal manera que el gráfico del vector de
inducción magnética (que sigue por detrás del campo de
intensidad magnética), aparece como un ciclo, el cual es
conocido como "ciclo de histérisis".
F
V
71.
La curva que representa el "ciclo de Histérisis" es
dada en la siguiente figura:
F
V
72.
La energía perdida en forma de calor ("pérdida de
histérisis"), al invertir la magnetización del material es
proporcional al área del ciclo de histérisis elevada al
cuadrado.
F
V
73.
Los núcleos de los transformadores se fabrican de
materiales con ciclos de histérisis angostos para que la
energía de calentamiento aumente
F
V
74.
Los vectores de Campo Magnético en materiales son
M, H y B, son los análogos de los vectores D, E y P.
F
V
75.
La ecuación equivalente a


D  E
Es la relación:
 1 
H B

F
V
76.
La relación entre la magnetización y el campo
magnético magnetizador, es dada por


M  m H
F
V
77.
La relación entre los tres vectores de campo
magnético en materiales es dada por:
 1  
H
BM
0
F
V
78.
Una característica de la ecuación relacionando los
tres vectores de campo magnético es que la
Magnetización en lugar de sumarse aparece restando, a
diferencia del vector de polarización en la relación de los
tres vectores de Campo Eléctrico.
F
V
79.
La expresión de relación análoga a la ecuación
material de los dieléctricos es:


M  m H
En donde el vector de Magnetización es la respuesta al
campo magnético inductor, y está relacionada a la
constante de susceptibilidad del material
F
V
80.
La substitución de esta ecuación material en la
relación entre los 3 vectores de campo magnético
conduce a la ecuación de relación entre campo
magnético inductor y campo magnético de respuesta



B  0 H   m 0 H
Que es análoga a la ecuación
homogéneos e isotrópicos:
de
los

 


D   0 E  P   0 E  e  0 E
F
V
materiales
81.
La ecuación material magnética es dada por:
 1 
H B

Donde H es el campo de respuesta magnética del
material y B el campo magnético inductor.
F
V
82. Para materiales diamagnéticos la susceptibilidad es
positiva y muy pequeña, cumpliéndose la relación:
m  0
F
 1   m  1   r 1
V
83. Para materiales paramagnéticos la susceptibilidad
es negativa y muy pequeña, cumpliéndose la relación:
1   m  1 106 1  r 1
F
V