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Electrostática
Campo electrostático y potencial
1. Carga eléctrica
Electrostática = estudio de las cargas
eléctricas en reposo
++
+-repulsión
atracción
Unidad de carga = el electrón

e= 1.602177x 10-19 C
1.1 Constituyentes de la materia
Partícula
Masa (kg)
Carga (C)
electrón
9.1x 10-31
-1.6x 10-19
protón
1.67x 10-27
+1.6x 10-19
neutrón
1.67x 10-27
0
ELECTRÓN
Z = número electrones =
Elemento
número protones
A = número protones +
Isótopo
neutrones
 Un átomo tiene el mismo número de
electrones que de protones  es neutro ;
Q  Z  q p  Z  qe  0
Ión positivo : le faltan electrones
Q   ne  qe
Ión negativo: tiene electrones añadidos Q   ne  qe
+ ++ +
-
-
1.2 Conservación de la carga
La carga ni se crea ni se destruye  se
tranfiere



Entre átomos
Entre moléculas
Entre cuerpos
La suma de todas las cargas de un
sistema cerrado es constante
1.3 Carga por inducción
Bola
cargada
negativa
Bola
neutra
Bola y
varilla se
repelen
Igual carga
Varilla de
plástico
lana
Electroscopio.
Al acercar una bolita cargada las
láminas adquieren carga y se separan.
2. Conductores y aislantes
Aislantes : materiales en los que la carga
eléctrica no se puede mover libremente.
Madera, plástico, roca …
Conductores: los electrones tienen libertad de
movimiento.
Metales, ..
Semiconductores: se pueden comportar como
conductores o como aislantes.
3.1 Ley de Coulomb.
Fenomenología
La fuerza entre cargas
puntuales está dirigida a lo
largo de la línea que las
une.
La fuerza varía
inversamente proporcional
con el cuadrado de la
distancia que los separa y
es proporcional al
producto de las cargas.
La fuerza es repulsiva si
las cargas son del mismo
signo y atractiva si son de
signo diferente.
F12
r1
q2
F21
r2
F12 + F21 = 0
r1 - r2 = r12
q1
r12
3.2 Ley de Coulomb. Fórmula
Fuerza ejercida por q1
sobre q2

q1q2
F12  k 2 r̂12
r12
kconstante de
9
2
2
k

8
.
99

10
Nm
C
Coulomb
e0 Permitividad del
vacío e 0  8.85 1012 C 2 Nm2
1
k
4e0
F12
r1
q2
F21
r2
F12 + F21 = 0
r1 - r2 = r12
q1
r12
3.3 Ley de Coulomb. Sistema de
cargas
Principio de superposición de fuerzas: La fuerza
neta ejercida sobre una carga es la suma vectorial de
las fuerzas individuales ejercidas sobre dicha carga
por cada una de las cargas del sistema.
Cargas discretas


qi q0 
FTotal   Fi   k 3 ri
ri
i
i
Distribución continua
de carga


q0 
FTotal   dF   k 3 r dq
r
4. Campo eléctrico
La fuerza eléctrica supone una acción a distancia.
Ejemplo: carga A y carga B
La carga A causa una modificación de las propiedades
del espacio en torno a ella.
La carga (prueba) B percibe esta modificación y
experimenta una fuerza

 
q q
FAB  k
A B
rB  rA
3
(rB  rA )
Consideremos que B puede estar en cualquier punto y
tener cualquier valor

FA  q k
qA
r  rA
 
(r  rA )
3
La fuerza es ejercida sobre la carga prueba por el
campo
La fuerza eléctrica sobre un cuerpo cargado es
ejercida por el campo eléctrico creado por otros


cuerpos cargados
FA  q E A
4.1 Campo eléctrico cargas
puntuales
Carga positiva =
fuente
Carga negativa =
sumidero
+

q 
E (r )  k 3 r
r

q 
E (r )   k 3 r
r
Radiales
Proporcionales a la carga
Inversamente proporcionales al cuadrado de la
distancia
4.2 Campo eléctrico. Sistema de
cargas
Principio de superposición de campos: El
campo neto creado por un sistema de cargas
es la suma vectorial de los campos creados por
cada una de las cargas del sistema.
Cargas discretas


qi 
ETotal   Ei   k 3 ri
ri
i
i
Distribución continua
de carga



r
ETotal   dE   k 3 dq
r
4.3 Campo creado por un dipolo
Z
Dipolo = carga positiva y carga
negativa de igual valor (q)
situadas a una distancia muy
pequeña ( l = 2a ).
Campo total = suma de campos
r+a
-

 
q
q  
E  k   3 (r  a )  k   3 (r  a )
r a
r a
 
Momento dipolar
p  ql
Aproximación r>> l
 k  ( p  r ) r  
E  3 3
 p
r  r r

l
-a
a
r-a
r
+
Y
X
+

k 
E 3 p
x

k 
E 3 p
z
 2k 
E 3 p
y

k 
E 3 p
x
-
+

k 
E 3 p
z
 2k 
E 3 p
y
4.4 Líneas de campo eléctrico
Campo = deformación del espacio
causada por un cuerpo cargado.
Se puede representar mediante líneas.
El vector campo en un punto es tangente
a la línea de campo  Dos líneas de
campo nunca pueden cruzarse.
La densidad de líneas es proporcional a
la intensidad del campo eléctrico.
A grandes distancias las líneas son las
de una carga puntual.
Líneas de campo en esferas y
planos
Esfera con carga
negativa
Plano positivo
Simetría esférica
Simetría planar
Líneas de campo para dipolos
Carga positiva y carga negativa
Dipolo eléctrico
Dos cargas positivas
5. Teorema de Gauss. Enunciados
1. La dirección del flujo del campo eléctrico a
través de una superficie depende del signo
neto de la carga encerrada.
2. Las cargas fuera de la superficie no
generan flujo de campo eléctrico neto a
través de la superficie.
3. El flujo de campo eléctrico es directamente
proporcional a la cantidad neta de carga
dentro de la superficie pero independiente del
tamaño de ésta ( = Si S1 encierra a S2 por
ambas pasa el mismo flujo).
5.1 Cálculo del flujo de un campo
Analogía con un campo
de velocidades en un
fluido.
Volumen que atraviesa la
superficie A en un
tiempo dt
 
V  v dt A cos   v  A dt
Flujo ~ Volumen por
unidad de tiempo
dV  

vA
dt
A

Acos
vdt
Una superficie se caracteriza con un
vector perpendicular a la misma y de
módulo su área.
5.2 Flujo del vector campo
Superficie Gaussiana
eléctrico Flujo infinitesimal
E es constante en
la superficie dA
 
d  E  dA
Flujo total
Se debe sumar
(= integrar) a toda la
superficie.
dA
dA
 
   E  dA
Unidades
dA
N 
   m2 
C 
5.3 Ley de Gauss
El flujo del vector campo eléctrico a
través de una superficie cerrada es
igual a la carga encerrada en su interior
dividida por la permitividad del medio.
  Qenc
   E  dA 
e0
La superficie gaussiana no es una superficie real
( es matemática).
La ley de Gauss simplifica los cálculos de campo
eléctrico en casos de gran simetría.
5.4 Cálculos con ley de Gauss
Carga puntual
Simetría esférica
dA
+
r
  Qenc
   E  dA 
e0
 
2
E

d
A

E
(
r
)(
4

r
)


E (r ) 
Q
rˆ
2
4e0 r
5.4 Cálculos con ley de Gauss
Conductor infinito con
densidad lineal de carga l.
E
E
E
Plano infinito con densidad
superficial de carga s.
E
l
A3
E
E

E ( R) 
A1
A2
E
 
  E  A2  E (2 R l )
Q
ll
  enc 
e0 e0
E
l
rˆ
2e0 R
   
  E  A1  E  A3  E(2 A)
Qenc s A 
s ˆ


e0
e 0 E ( x)   2e i
0
6. Conductores en equilibrio
En un conductor existen cargas con
libertad de movimiento.
Una carga eléctrica es capaz de moverse
al aplicar un campo.
Si el campo E = 0 se produce una
redistribución de cargas en el interior
hasta E = 0 la situación de “equilibrio
electrostático”.
6.1 Carga y campo en un conductor en
equilibrio electrostático
El campo interior es
nulo E = 0  Las
cargas se sitúan en
la superficie.
Campo superficial
Componente normal
En 
s
e0
Componente tangencial
Et  0
Si no fuera nula existiría
desplazamiento superficial de
cargas
6.2 Conductor en un campo
eléctrico
El campo interior
siempre es nulo.
Deforma las líneas
de campo exterior.
Se produce una
redistribución de
carga en la
superficie debido a
la fuerza eléctrica.
7. Trabajo de la fuerza eléctrica
Para una fuerza conservativa el
trabajo realizado para ir de un
punto a a un punto b no depende
del camino recorrido.
Sólo depende del punto
inicial a y del final b.
Podemos asignar una
función a cada punto del espacio
-> La energía potencial.




W   F (r )  dr   F (r )  dr
C1
WFC  (U b  U a )
¡Unidades
de trabajo!
J=N·m
La fuerza eléctrica es una
fuerza conservativa
C2
7.1 Función energía potencial
Se puede generalizar el trabajo en 3D

rf
WFC
 


  F  d r  U  U (ri )  U (rf )

ri

 
F  U (r )
donde el gradiente se puede expresar en coordenadas
  U
1 U ˆ
1 U ˆ
U ( r ) 
rˆ 


r
r 
r sen 
Polares
  U
U ˆ U ˆ
ˆ
U (r ) 

j
k
x
y
z
Cartesianas
8. Potencial eléctrico
La fuerza eléctrica se puede expresar en
función del campo
eléctrico.


F (r )  q E (r )
Por ser conservativa
Potencial eléctrico
U
V
q

 
F  U (r )
Energía potencial
Carga
Campo eléctrico = gradiente del potencial

 
eléctrico
Se puede elegir el
E  V (r )
origen de
Unidades : el Voltio
potencial
V  V   J / C 
8.1 Superficies equipotenciales
El potencial es constante en todos sus puntos.
V ( x, y, z )  cte
El vector gradiente
es ortogonal a S.
U1
 


E  r||  V  r||  Vi  Vi  0
VN
El gradiente va de
menores a mayores
valores de V.
V1
V2
V0
 


E  r  V  r  (V j  Vi )  0
V j  Vi
Vectores campo eléctrico
8.1 Superficies equipotenciales (
ejemplos)
Superficie
equipotencial
Campo eléctrico
Campo
producido por un
hilo infinito
Campo
producido por
una carga
puntual
Campo
producido por un
dipolo