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2016 El LHC: ¿Cómo funciona el LHC? Bernardo Gómez Moreno (Dr.rer.nat.) Profesor Emérito Universidad de los Andes Septiembre 30 de 2016 El LHC: ¿Cómo funciona el LHC? Contenido: • • • • • • • • Motivación: Datos impactantes del LHC LHC 3 máquinas en una: Sincrotrón, anillo almacenador y colisionador. Cómo se llega al LHC: Desde las propuestas de Rolf Wideröe. Multiplicador de voltaje, aceleración por resonancia. Estabilidad espacial y temporal. Cómo funciona el sincrotrón. Del sincrotrón al colisionador. El anillo del LHC. En la búsqueda de conocimiento sobre el Universo sobre lo más grande, lo más pequeño, lo más antiguo … en Ginebra, Suiza está CERN CERN – Centro Europeo para Investigación Nuclear Es uno de los mayores laboratorios del mundo … CERN – Centro Europeo para Investigación Nuclear donde está la pista de carreras más rápida y violenta del mundo … Protones se mueven a una velocidad de 99.999999% de la velocidad de la luz, colisionando frontalmente entre ellos 40,000,000 de veces por segundo. CERN – Centro Europeo para Investigación Nuclear en el espacio más vacío de nuestro sistema solar … El tubo de los rayos de protones tiene un vacío, como en el Universo el espacio interplanetario: La presión es 1/10 de la presión en la superficie de la Luna. CERN – Centro Europeo para Investigación Nuclear en una de las regiones más frías del Universo … Helio líquido superfluído se mantiene a una temperatura de -271.3 C o 1.9 K. Esto es más frio que el espacio interestelar (2.73 K). CERN – Centro Europeo para Investigación Nuclear allí ocurren procesos entre partículas, que son las reacciones más calientes de nuestra galaxia … Se producen colisiones violentas que corresponden a temperaturas un billón de veces más altas que centro del Sol. Esto es aproximadamente 160,000,000,000,000,000 ºC. CERN – Centro Europeo para Investigación Nuclear para ser observadas por los “ojos” más complejos que han sido construídos jamás … 140 millones de unidades detección, observando 40 millones de veces por segundo … CERN – Centro Europeo para Investigación Nuclear y analizados por el sistema de computadores más poderoso del mundo … Esto es 5,000,000 GigaBytes por año: Una torre de CD de 20 km de alto por año. Se analizan datos a una velocidad de 700 MB/s. Esto es ~30,000 Enciclopedias Británicas cada segundo. El LHC es una ventana al universo para el estudio de la estructura fundamental de la materia: Partículas elementales y sus interacciones y las implicaciones en la comprensión del universo macro, sobre el origen y evolución del universo. LHC Large Hadron Collider Cómo físicos en el área de Altas Energías nos interesa saber … ¿Cómo funciona el LHC? ¿Cómo funciona? El LHC es tres máquinas a la vez: •Acelerador sincrotrón de protones •Anillo de almacenamiento •Colisionador desarrollado con la más avanzada tecnología. La historia empieza allí … en Alemania, Karlsruhe con Rolf Wideröe Precursor de los aceleradores Rolf Wideröe, tesis de doctorado en 1923 en Karlsruhe, Alemania. Un área en desarrollo de 93 años 1923 Precursor de los aceleradores Rolf Wideröe, tesis de doctorado en 1923 en Karlsruhe, Alemania. Multiplicador de Voltaje Cockcroft – Walton Un área en desarrollo de 93 años 1923 Ernest T. S. Walton Ernest Rutherford John D. Cockcroft Cavendish Laboratory – University of Cambridge - 1932 Acelerador de Cockcroft – Walton : Acelerador Electrostático de Protones 700 keV Principio básico: Lograron corrientes de hasta 10 mA Circuito de multiplicación de Voltaje 700 keV Acelerador Cockcroft-Walton Original Cavendish Laboratory Univ. de Cambridge 1932 Laboratorio Cavendish – 1932 - Acelerador de Cockcroft - Walton Primer ciclo Acelerador de Cockcroft - Walton Fuente Circuito multiplicador de voltaje Segundo ciclo Acelerador de Cockcroft - Walton Fuente conexión flotante Circuito multiplicador de voltaje Tercer ciclo Acelerador de Cockcroft - Walton Fuente Circuito multiplicador de voltaje Cuarto ciclo Acelerador de Cockcroft - Walton Fuente Circuito multiplicador de voltaje http://www.bnl.gov/bnlweb/history/ Cockcroft-Walton Brookhaven Preacelerador para AGS Cockcroft-Walton 750 keV Acelerador Cockcroft-Walton Fermilab Antiguo Cockcroft-Walton en CERN Precursor de los aceleradores Rolf Wideröe, tesis de doctorado en 1923 en Karlsruhe, Alemania. Aceleración por Resonancia Ciclotrón y Acelerador Lineal Un área en desarrollo de 93 años 1923 Aceleración por Resonancia oscilador Ponemos campo electromagnético oscilante entre las 2 “D” con frecuencia de RESONANCIA: oscilador ciclotron q B m Con esto la partícula encuentra SIEMPRE el campo eléctrico E en fase para ser acelerada: RESONANCIA EN LA FASE. Ciclotrón Aceleración por Resonancia: oscilador ciclotron qB m Recordemos … El Ciclotrón Relaciones básicas: Ecuación de movimiento radial y energía cinética 2 v F qv B qvB m R q BR v q B v ciclotron m R m Energia Cinetica : Al aumentar la energía 1 2 q B R K mv 2 2m 2 2 2 aumenta el radio de la trayectoria: Resulta traza en ESPIRAL. v q BR La velocidad aumenta linealmente con R. m El tiempo de media vuelta: Rm m R t v q BR q B ciclotron cicl ot ron const. v q B R m Frecuencia de Ciclotrón Aumenta la rapidez de la partícula, aumenta entonces el camino que recorre, así que EL TIEMPO DE CADA ARCO DE LA ESPIRAL ES IGUAL. Fotografía: http://cso.lbl.gov/photo/gallery/ Ernest Orlando Lawrence 1930 Universidad de California Berkeley Primer Ciclotrón 5 inch 1932 Ernest Orlando Lawrence Universidad de California Berkeley Ciclotrón de 11 inch contruido por Ernest Orlando Lawrence y sus estudiantes: David Sloan y M. Stanley Livingston 1931, Berkeley, California Ernest Orlando Lawrence Berkeley, 1932 el Ciclotrón El electroimán para el primer ciclotrón Laboratorio de Ernest Lawrence, Berkeley 1932 Ernest Lawrence 1932: Ciclotrón Ernest y John Lawrence 1932 primer tratamiento del cáncer con rayos del acelerador. Paciente: Gunda Lawrence madre de los hermanos Lawrence. El rayo sale del ciclotrón Ciclotrón de 184 inch de la Universidad de California en Berkeley Se “desenrolla” la espiral del ciclotrón … manteniendo el campo electrico oscilante entre las “Ds” … y se llega a la propuesta de Rolf Wideroe con los cilindros de deriva cada vez más largos, como va creciendo cada media vuelta de los protones dentro de la “D” del ciclotrón … Propuesta de Rolf Wideroe en su tesis de doctorado de 1923: 1: tubos de deriva (drift tube) 2: oscilador externo que oscila con frecuencia de resonancia 3: Campo eléctrico E~ que oscila entre tubos de deriva, como el campo eléctrico que oscila entre las dos “Ds” del ciclotrón. Observe cómo van conectados los tubos de deriva a los cables del oscilador, alternando como las “Ds” del ciclotrón. Propuesta de Rolf Wideroe: (1)tubos de deriva (drift tube) (2) oscilador externo que oscila con frecuencia de resonancia (3) Campo eléctrico E~ que oscila entre tubos de deriva, como el campo eléctrico que oscila entre las dos “Ds” del ciclotrón. Propuesta de Luis Álvarez: (1)Cavidad (2)drift tubes: Tibos de deriva. El diámetro de los tubos se va reduciendo por enfoque de los protones en dirección transversal al pasar de un cilindro al siguiente, efecto del campo eléctrico. Luis Álvarez Premio Nobel de Física 1968 Profesor de la Universidad de California, Berkeley http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/2/25/Lineaer_accelerator_en.svg Límite de funcionamiento del Ciclotrón: Para ciclotrones grandes, cuando la energía es tan grande, que se tienen EFECTOS RELATIVISTAS, aumento relativista de la masa, la frecuencia de ciclotrón, qB disminuye al aumentar m: ciclotron m0 m m Al aumentar m v2 1 2 Disminuye frecuencia de ciclotrón c y la máquina pierde la resonancia: oscilador ciclotron En los semicírculos mayores se pierde la resonancia: Las partículas NO llegan en fase con el Campo Eléctrico entre las “D”s son frenadas y no aceleradas. Límite de funcionamiento del Ciclotrón: Los efectos relativistas son grandes para electrones. NO para protones y iones más pesados. Para electrones rápidamente aumenta la masa y se pierde la resonancia. ciclotron qB m m oscilador ciclotron m0 v2 1 2 c Por esto los Ciclotrones NO se utilizan para acelerar electrones. Los ciclotrones se usan para protones y iones más pesados. Precursor de los aceleradores Rolf Wideröe, tesis de doctorado en 1923 en Karlsruhe, Alemania. Un área en desarrollo de 93 años 1923 Transformador de rayo “Ray-Transformer” Diseño de Rolf Wideröe 1923 Transformador Reemplazamos el embobinado secundario de N2 espiras, por una sola espira. Voltaje secundario Núcleo de hierro En el circuito secundario (cerrado) circula corriente eléctrica inducida: A lo largo del alambre de la espira secundaria hay campo eléctrico inducido E, responsable por la corriente eléctrica inducida en el embobinado secundario. Sin la espira secundaria de alambre también hay Flujo campo eléctrico inducido: No se requiere el alambre. magnético Voltaje primario Transformador Reemplazamos el embobinado secundario de N2 espiras, por una sola espira. E inducido Núcleo de hierro En el circuito secundario (cerrado) circula corriente eléctrica inducida: A lo largo de alambre de la espira secundaria hay campo eléctrico inducido E, responsable por la corriente eléctrica inducida en el embobinado secundario. Sin la espira secundaria de alambre también hay Flujo campo eléctrico inducido: No se requiere el alambre. magnético Voltaje primario En lugar de embobinado secundario, en lugar de espiras de alambre, ponemos una cámara en forma de “donut”, con alto vacío en su interior. En el transformador con voltaje primario oscilante, se induce dentro de la “cámara donut” un campo eléctrico oscilante. Durante medio período este Einducido puede acelerar partículas. Máquina por pulsos: cada medio período acelera partículas. E inducido Donald Kerst University of Illinois A larger push-button 25-MeV device, shown behind Kerst in the photo above, was built by the Allis-Chalmers Company and was used as an x-ray lithography device for detecting flaws in metals or other materials for the war effort. http://physics.illinois.edu/history/Betatron.asp Primer Betatrón Donald Kerst Univ. Illinois Betatrón Este campo B al oscilar induce campo E en la cámara toroidal. Este campo BRo guía a los eletrones en la cámara toroidal. El Betatrón es una máquina pulsada B extracción Dt(acel) inyección extracción Dt(acel) t inyección Mientras la magnitud del campo magnético aumenta, se pueden acelerar partículas, aprovechando el campo eléctrico E inducido dentro de la cámara donut en el transformador de rayo. Betatrón Este campo B al oscilar induce campo E en la cámara toroidal. Este campo BRo guía a los eletrones en la cámara toroidal. Relaciones básicas para el Betatrón E dl 2 R0 v2 e v BR0 m R0 e BR0 d B dt B R0 B 2 mv R0 E dl 2 R0 d 2 dB B R0 dt dt dB dt e R0 BR0 mv E 2 R0 R0 p e R0 BR0 1 dB E R0 2 dt p e R0 BR0 dBR0 1 dB e R0 e R0 2 dt dt F dp dt e R0 2 dBR0 dt dBR0 1 dB 2 dt dt 1 B BR0 2 BR0 12 B ESTABILIDAD Oscilaciones alrededor del EQUILIBRIO ESTABLE Estabilidad espacial: Oscilaciones de Betatrón Estabilidad temporal: Estabilidad de Fase Estabilidad en la dirección vertical Z B e B BR Fz Fz B e B R Para carga eléctrica negativa (electrón entrando). Estabilidad en la dirección radial F B debe disminuir más lentamente que 1/R Fuerza centrípeta ~ 1/R Fuerza magnética ~B R R0 Estabilidad en la dirección radial F B debe disminuir más lentamente que 1/R Fuerza centrípeta ~ 1/R Si R > R0 : Fmagnética > Fcentrípeta requerida resulta fuerza radial “exagerada” hacia adentro que reduce R Si R < R0 : Fmagnética < Fcentrípeta requerida Fuerza magnética ~B resulta fuerza radial “insuficiente” así que R aumenta R R0 ESTABILIDAD Oscilaciones alrededor del EQUILIBRIO ESTABLE Estabilidad espacial: Oscilaciones de Betatrón Estabilidad temporal: Estabilidad de Fase ESTABILIDAD DE FASE Principio de Sincrotrón Extracción: Partículas Aceleradas Cavidad de Radiofrecuencia Magnetos Deflectores Partícula inyectadas Tubo Evacuado Alto Vacío Edwin McMillan Principio de Estabilidad de Fase Premio Nobel de Química de1951 1947 Primer Sincrotrón de Electrones Edwin McMillan, Berkeley Cavidad de Radiofrecuencia E R De la fuerza magnética se obtiene la ecuación de movimiento radial: 2 v qvB m R B Dipolos para guiar el haz qBR mv mv p R R qB qB R const En el Sincrotrón vale: p R const qB En el Sincrotrón NO es cierto que: Al acelerar las partículas con el aumento de p se ajuste el campo magnético B para que R=const. Lo que SÍ vale en el Sincrotrón: Se aumenta el campo magnético B y la máquina “automáticamente” ajusta la energía de las partículas, así que R=const. “automáticamente” := por “principio de sincrotrón” principio de sincrotrón := “estabilidad de fase” Para acelerar las partículas se aumenta B Cavidad de Radiofrecuencia E R B … y por estabilidad de fase (principio de sincrotrón) en la cavidad de radiofrecuencia el campo eléctrico E da a la partícula la energía justa requerida para que R = const. Dipolos para guiar el haz Los sincrotrones son aceleradores para alcanzar las más altas energías: Entonces las partículas allí aceleradas son RELATIVISTAS. Cavidad de radiofrecuencia Partícula IDEAL órbita de radio R. vc Todas las partículas van con la misma rapidez (aproximadamente). Partícula de menor energía se desvía más en el campo magnético, órbita de menor radio, recorrido más corto, menor tiempo, llega ANTES. R Partícula de mayor energía se desvía menos, órbita de mayor radio, mayor recorrido, más tiempo, llega DESPUES. ¿Cuándo llegan las partículas a la cavidad de radiofrecuencia? t : instante cuando llega partícula IDEAL t< : instante cuando llega partícula de menor energía t> : instante cuando llega partícula de mayor energía t Cavidad de radiofrecuencia Partícula IDEAL órbita de radio R. t< Partícula de menor energía se desvía más en el campo magnético, órbita de menor radio, recorrido más corto, menor tiempo, llega ANTES. R t> Partícula de mayor energía se desvía menos, órbita de mayor radio, mayor recorrido, más tiempo, llega DESPUES. ¿Cuándo llegan las partículas a la cavidad de radiofrecuencia? t : instante cuando llega partícula IDEAL t< : instante cuando llega partícula de menor energía t> : instante cuando llega partícula de mayor energía Campo eléctrico en la cavidad de radiofrecencia: E Partícula ideal ni se acelera, ni se frena menor energía se acelera t t> t< t t> t< mayor energía se frena t Al aumentar B se aceleran las partículas, así que R = const. Al aumentar B todas las partículas se desvían más, la órbita se hace más pequeña, todas llegan ANTES ( t< ) que la partícula IDEAL (ideal para radio R=const.) Todas encuentran E que las acelera, justo lo requerido para recuperar R=const. Campo eléctrico en la cavidad de radiofrecencia: E Partícula ideal ni se acelera, ni se frena menor energía se acelera t t> t< t t> t< mayor energía se frena t B extracción Dt(acel) inyección E El Sincrotrón es una máquina pulsada: Solo durante el intervalo: Dt(acel) se aceleran partículas, mientras B va en aumento. extracción Dt(acel) t Al aumentar B por estabilidad de fase E acelera las partículas justo lo requerido para R = const. inyección Al aumentar B: Menor órbita llegan ANTES se aceleran t Anillo de almacenamiento (ADA): “Storage Ring” Se mantiene el campo magnético constante. Las cavidades de radiofrecuencia se mantienen activas, así que el campo eléctrico allí E~ B = const. contribuye a la Estabilidad de Fase. Campo eléctrico en la cavidad de radiofrecencia: E Partícula ideal ni se acelera, ni se frena menor energía se acelera t t> t< t t> t< mayor energía se frena t El Sincrotrón es una máquina pulsada B extracción Dt(acel) inyección extracción Dt(acel) t inyección Mientras la magnitud del campo magnético aumenta, se pueden acelerar partículas. Para el LHC B Bf - B0 - Tiempo t Sincrotrón B aumenta Energía aumenta Anillo de almacenamiento o colisionador B constante Energía constante Sincrotrones de Enfoque Débil Corte transversal: Acelerador circular de enfoque débil Los primeros sincrotrones eran de tipo de “enfoque débil” : • Líneas de campo magnético curvadas por núcleos de hierro de los magnetos, que aumentan en separación al aumentar la distancia radial r. • El campo magnético es más intenso para menor r, disminuye al aumentar r. Tune • Tune es el número de oscilaciones que realiza una partícula en una vuelta alrededor de la órbita ideal. Órbita ideal Trayectoria real Acelerador de enfoque débil Enfoque débil Expresando en términos de las derivadas medidas alrededor de la órbita de equilibrio: x' ' 1 nx 0, R0 y ' ' 2 ny 0 2 R0 wherecon ' is arespecto derivative respect toathe orbit Donde ’ es una drivada a with “s” , parámetro lo design largo de la órbita ideal. La párticula oscila alrededor de la órbita ideal, siendo el número de oscilaciones en una vuelta: 1- n radially radial n vertical vertically “Tune of the ring”: El ajuste del anilllo: Número de oscilaciones en una vuelta. Estabilidad exige: 0<n<1 Para oscilaciones estables el “tune” es menor que uno en los dos planos (vertical y horizontal). Desventajas del enfoque débil Desventajas del enfoque débil: • El “Tune” es pequeño (menor que 1) • Al aumentar la energía aumenta el tamaño de la órbita. • Al aumentar la energía aumenta la “apertura mágnética” para cualquier desviación angular. • Como el enfoque es débil el desplazamiento radial máximo es proporcional al radio de la máquina !!! Resultado: El tamaño de las componentes magnéticas (“polos”, núcleos, de hierro) en un sincrotrón de altas energías se hace exageradamente grande y costoso. ¿Da esto el límite alcanzable para tamaño y energía del sincrotrón? 1952 Sincrotrón de electrones 300 MeV Enfoque débil Purdue Univ. Brookhaven National Laboratory COSMOTRÓN Sincrotrón de enfoque débil BEVATRON 6.3 GeV Sincrotrón de Protones de enfoque débil Lawrence Berkeley National Laboratory LBNL BEVATRON Berkeley Sincrotrón de enfoque débil 1960, Rutherford Laboratory 7 GeV Proton Synchrotron En Dubna: Sincrotrón de protones de enfoque débil, el “Sincrofasotrón” de Vladimir Veksler 36000 toneladas de hierro para los electroimanes del acelerador de 10 GeV En Dubna: Sincrotrón de protones de enfoque débil, el “Sincrofasotrón” de Vladimir Veksler 36000 toneladas de hierro para los electroimanes del acelerador de 10 GeV Si se pasara de 10 GeV a 100 GeV La cavidad toroidal sería tan grande, que sería como una pista de carreras: En esa época, para Juan Manuel Fangio y su fórmula-1 En Dubna: Sincrotrón de protones de enfoque débil, el “Sincrofasotrón” de Vladimir Veksler 36000 toneladas de hierro para los electroimanes del acelerador de 10 GeV Mayor proyecto de Vladimir Veksler: “Sincrofasotrón” de Dubna • En Rusia, el “Dubna synchrotron”, fue el mayor de todos con radio de 28 metros y con un peso del núcleo de hierro de los magnetos de 36 000 toneladas . En Dubna: Sincrotrón de enfoque débil, el Sincrofasotrón de Vladimir Veksler 36000 toneladas de hierro para los electroimanes Desventaja del enfoque débil: La apertura magnética muy grande Electroimanes muy grandes para lograr espacio toroidal suficiente para las trayectorias de las partículas, que se desvían mucho de la trayectoria ideal y solo muy lentamente se aproximan a esa trayectoria. Y este efecto aumenta con la energía de las partículas. Solución Enfoque fuerte: Utilizar elementos de enfoque y desenfoque fuerte: ( |n| >>1 ) 1952 Propuesta del esquema de enfoque fuerte para sincrotrones Ernest D. Courant Hartland S. Snyder Stanley Livingston Cristofilos Lo análogo se hace en el sincrotrón con los magnetos de gradiente alterno. Ver: Sincrotrón de gradiente alterno AGS de Brookhaven Alternating Gradient Synchrotron. Ernest D. Courant Hartland S. Snyder Stanley Livingston Cristofilos Cámara de vacío toroidal por donde van las partículas Hierro 33 GeV 3 GeV Enfoque débil COSMOTRÓN en 1952 Enfoque fuerte AGS en 1960 Brookhaven National Laboratory Cámara de vacío toroidal por donde van las partículas Hierro Enfoque débil Enfoque fuerte Con el enfoque fuerte se disminuye la apertura magnética significatvamente: Para un sincrotrón de protones con enfoque fuerte se reduce en (1/20) la amplitud de las oscilaciones de betatrón (oscilaciones en dirección radial y en dirección vertical). Para sincrotrón de 30 GeV, oscilaciones de 4 metros se reducen a 20 cm. Así se reduce la cámara de vacío toroidal y los bloques de hierro de los magnetos. Sincrotrones de enfoque fuerte • El primer sincrotrón de gradiente alterno (enfoque fuerte) fue el sincrotrón de electrones de 1.5 GeV de la Universidad de Cornell, Ithaca, N.Y. Entró en operación en 1954. • En 1957 entró en operación el AGS (Alternating Gradient Synchrotron) del Laboratorio Brookhaven (USA, cerca de Nueva York). AGS Sincrotrón Moderno Robert Wilson Sincrotrón moderno es un sincrotrón de enfoque fuerte de gradiente alterno Sincrotrón moderno DIPOLOS para guiar el haz CUADRUPOLOS para enfocar el haz Lente Magnética con Cuadrupolos Experimentos del LHC 100 m bajo tierra Complejo de aceleradores del CERN: Cadena de preaceleradores y aceleradores LHC Colisiones en el “Large Hadron Collider” 7x1012 eV Energía de cada rayo 1034 cm-2 s-1 Luminosidad 2835 Bunches/Rayo 1011 Protones/Bunch 7.5 m (25 ns) 7 TeV Protón Protón Rayos para colisión frontal Cruce de bunches 4x107 Hz Colisiones de Protones 109 Hz Colisiones de Partones Nueva Production de Partículas 105 Hz (Higgs, SUSY, ....) Tanque al vacío Aislante térmico Aislante para superconductores Recipiente para Helio líquido LHC Bus para cuadrupolos Relleno magnético Armazón de hierro Collares no-magnéticos Embobinado superconductor Bus para dipolos Aislante térmico Intercambiador de calor Tubo del haz de protones Barra-bus auxiliar Líneas para criogenia Haz de protones 1 bunch de 1011 protones Haz de protones 2 bunch de 1011 protones 1296 dipolos superconductores con campos magnéticos hasta 8.4 Tesla 100mil veces mayor que el campo magnético de la Tierra. Aproximadamente 5000 electroimanes incluyendo cuadrupolos y otros multipolos para enfocar los rayos de protones. 7 TeV Protones Protones 7 TeV CERN LHC Embobinados en el LHC: Electroimanes: Dipolos magnéticos Hasta 15 mil Amperios … Hilos de aleación niobio-titanio. Hilos forman manojos. Manojos forman cables. Para el LHC B Bf - B0 - Tiempo t Sincrotrón B aumenta Energía aumenta Anillo de almacenamiento o colisionador B constante Energía constante Luminosidad es una medida del número de colisiones por cm2 y por segundo que pueden producirse en un colisionador como el LHC. N1 N 2 L f 4 x y frecuencia de cruce de bunches N1 y N2 = número de partículas en bunches área seccional de los bunches Llega el primer haz de protones al CMS: ¡Es un éxito! 100 millones de señales resultan de una sola colisión Se almacenan 15 petabytes por año y por cada experimento y así durante 10 años o más. 1 petabyte = 10^15 bytes = 1000 millones de megabytes, esto es 1000 millones de diskettes El equivalente a 15 mil millones de diskettes Los datos son analizados por más de 2000 físicos distribuidos en instituciones en todos los continentes. ¡¡¡ Gracias por su atención !!!
