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Posgrado en Astrofísica: Examen Temático de Astrofísica Estelar martes 12 de enero de 2016 11:00 a 13:00 hora central Instrucciones: • El examen consta de 5 problemas • Se considerarán sus mejores 4 respuestas para la calificación • Tiempo permitido: 2 horas • Conteste cada problema en una hoja nueva • Escriba su nombre completo y el número del problema en cada hoja • Use sólo una cara en cada hoja • No se permite el uso de libros, teléfonos celulares, tablets, e-readers, etcétera • Sí se permite el uso de una calculadora Posgrado en Astrofísica: Examen Temático de Astrofísica Estelar martes 12 de enero de 2016 11:00 a 13:00 hora central 1. (a) Definir el concepto de distribución de Maxwell-Boltzmann (no se requiere la ecuación matemática) (b) Basándose en la ecuación de la distribución de Maxwell-Boltzmann en función de la velocidad: ³ m ´3 2 mv 2 v 2 e − 2kT d v 2πkT Mostrar que en términos de energía E tenemos: n(v) d (v) = 4πn n(E ) d (E ) = 2πn (πkT ) E 3 2 E 1/2 e − kT d E y explicar los términos n(v),n(E ) y n. (c) Mostrar que la velocidad más probable para una partícula en una distribución de MaxwellBoltzmann es: s v= 2kT m (d) De manera similar al inciso (1a) definir el concepto de distribución de Boltzmann, esta vez explicando los diferentes parámetros de la ecuación que la representa. (e) En el caso de los niveles ligados de hidrógeno, determinar a qué temperatura tendremos el mismo número de átomos en el estado base (n = 1) y en el segundo estado excitado. Ayuda: k = 8.617 × 10−5 eV/K; 1 Rydberg = 13.6 eV; g n = 2n 2 . Posgrado en Astrofísica: Examen Temático de Astrofísica Estelar martes 12 de enero de 2016 11:00 a 13:00 hora central 2. Consideremos las capas externas de una estrella, su envolvente, suponiendo que estén en equilibrio radiativo, es decir que no hay convección. Supondremos que la masa, m(r ), y la luminosidad, l (r ), en esta envolvente son constantes, es decir l (r ) = L, la luminosidad total de la estrella, y m(r ) = M , la masa total de la estrella. (La envolvente puede ser bastante gruesa, así que no supondremos que r = R.) También supondremos que la ecuación de estado es la de un gas ideal, P = (R/µ)ρT (donde R es la constante de los gases y µ el “peso molecular promedio” del gas), y la opacidad es de tipo Kramer, κ ≃ kρT −3.5 , (donde k es una constante). (a) ¿Qué tipo de procesos resultan en una opacidad de tipo Kramer? (b) ¿Para qué rango de masa en la secuencia principal este tipo de modelo de envolvente puede ser relevante? (c) De las ecuaciones de estructura (listadas abajo) deducir una ecuación para dT d P . Mostrar que la solución a esta ecuación, bajo las hipótesis de gas ideal y opacidad tipo Kramer, es de la forma T n = B (P 2 + C ) donde C es una constante de integración, y encontrar los valores de n y B . (d) La suposición de ausencia de convección significa que d log T /d log P < ∇ad = 0.4: ¿bajo qué condiciones la solución del inciso anterior satisface esta condición de autoconsistencia del modelo? Ayuda: las ecuaciones de masa, equilibrio hidrostático y transporte de calor son: dm = 4πr 2 ρ dr dP Gmρ =− 2 dr r 3κρ l dT =− dr 16πac r 2 T 3 Posgrado en Astrofísica: Examen Temático de Astrofísica Estelar martes 12 de enero de 2016 11:00 a 13:00 hora central 3. Considere una estrella cuyo gradiente de temperatura no es igual a (d T /d r )ad . Empezemos Burbuja con una burbuja de gas adiabática, que tiene Pf b b Tf b ρf igual presión, densidad y temperatura que sus alrededores. Suponga que se perturba a la burAlrededores buja haciéndola subir una distancia d r , tal P s s s T ρ como se muestra en la figura. La burbuja continúa con la misma presión que sus nuevos alrededores pero con diferente temperatura y Pi b b Ti b ρi densidad. Si la burbuja inicialmente tenía una densidad ρ bi , la densidad final es ρ bf donde, ρ bf = ρ bi + d ρb dr dr (a) Encuentre las densidades finales de la burbuja y del gas de los alrededores. (b) Calcule la fuerza neta que siente la burbuja. (c) Del inciso anterior escriba la ecuación de movimiento para la burbuja. Explique detalladamente el comportamiento de la solución a esta ecuación. Posgrado en Astrofísica: Examen Temático de Astrofísica Estelar martes 12 de enero de 2016 11:00 a 13:00 hora central 4. La línea espectral Hα cuya longitud de onda en reposo es λ = 6562.8 Å (mostrada en la figura) es un buen diagnóstico de temperatura para estrellas similares al Sol. La temperatura efectiva se deriva al comparar un espectro observado con espectros teóricos basados en modelos ETL (o LTE por sus siglas en inglés) de atmósferas estelares incluyendo líneas espectrales. En la figura, la línea continua negra muestra el espectro observado de una estrella; la línea gris continua muestra el mejor ajuste con un modelo con una temperatura efectiva de 6250 K, y las líneas punteadas representan el error en la temperatura efectiva derivada de ±100 K. (a) ¿Cómo se llama la serie del átomo de hidrógeno de la que es parte la transición responsable de la formacíon de la línea de Hα? ¿De qué nivel a qué nivel cuántico principal (n) ocurre la transición que produce esta línea? (b) Explica porqué las líneas espectrales de las estrellas están principalmente en absorpción. (c) ¿Por qué el centro de la línea del espectro observado difiere significativamente de los espectros teóricos? (d) Si el ensanchamiento natural de la línea de Hα es varios órdenes de magnitud más pequeño que el ensanchamiento térmico, y la gravedad superficial y el ensanchamiento rotacional de los espectros teóricos permanece constante, ¿cuál es el espectro teórico en la figura (línea punteada) que corresponde a la temperatura efectiva de 6350 K? Adaptado de L. Fossati et al. 2010 ApJ 720 872 Posgrado en Astrofísica: Examen Temático de Astrofísica Estelar martes 12 de enero de 2016 11:00 a 13:00 hora central 5. Un sistema binario visual se encuentra a una distancia de 100 parsecs, y con coordenados galácticos (l , b) = (175◦ , +85◦ ). Las dos estrellas del sistema, I y II, tienen las siguientes magnitudes aparentes en los filtros V y B : Estrella I : mV = 3.16; m B = 4.61 Estrella II : mV = 16.00; m B = 15.75 (a) Encuentre el tipo espectral y temperatura efectiva de cada estrella. Use la interpolación lineal en la tabla en caso necesario. Justifique porqué se puede despreciar en este caso el enrojecimiento y extinción por polvo interestelar. (b) Encuentre la magnitud bolométrica absoluta de cada estrella y su luminosidad en unidades de la luminosidad del sol. (c) Encuentre el radio de cada estrella en unidades del radio del sol. (d) Describa la etapa evolutiva de cada estrella. (e) Suponga que las dos estrellas se formaron al mismo tiempo y que son de la Población I. ¿Cuál estrella es la más masiva actualmente? ¿Cuál estrella fue la más masiva inicialmente? Justifique plenamente su respuesta. TABLA DE DATOS SEGÚN EL TIPO ESPECTRAL =⇒ Tipo espectral Tef , K BC B −V O5 40000 −4.0 −0.35 B0 28000 −2.8 −0.31 • Corrección bolométrica, BC B5 15500 −1.5 −0.16 • Índice de Color, B − V . A0 9900 −0.4 0.00 A5 8500 −0.12 +0.13 F0 7400 −0.06 +0.27 F5 6600 0.00 +0.42 G0 6000 −0.03 +0.58 G5 5500 −0.07 +0.70 K0 4900 −0.2 +0.89 K5 4100 −0.6 +1.18 M0 3500 −1.2 +1.45 M5 2800 −2.3 +1.63 • Temperatura efectiva, Tef DATOS SOLARES : • Luminosidad: L ⊙ = 3.826 × 1033 erg s−1 • Magnitud absoluta: M bol,⊙ = 4.74 • Radio: R ⊙ = 6.96 × 1010 cm • Temperatura efectiva: T⊙ = 5770 K