Download Ondas Estacionarias: velocidad de propagación en una cuerda

Física Experimental II – Curso 2016 Departamento de Física, Facultad de Ciencias Exactas, UNLP Laboratorio
XII: Ondas estacionarias en una cuerda.
Laboratorio 12: Ondas estacionarias en una cuerda. Determinación de la
velocidad de propagación.
1. Introducción.
Pulso de Ondas.
Cuando a una cuerda estirada o tensa se le aplica una perturbación, como se ve en la
figura 1 su forma variará con el tiempo de forma regular. La perturbación que se produce en
el origen se mueve a lo largo de la cuerda en forma de pulso de onda. Éste recorre la cuerda
a una velocidad definida por la tensión de la cuerda y de su densidad lineal de masa (masa
por unidad de longitud).
El destino del pulso en el otro extremo de la cuerda dependerá de la forma en que
está sujeta allí. Si está fija a un soporte rígido como se ve en la figura 1, el pulso se reflejará
y regresará invertido. Esto puede ser interpretado pensando en que cuando el pulso llega a un
soporte rígido ejerce una fuerza hacia arriba sobre el mismo, por lo tanto el soporte rígido
ejerce sobre la cuerda una fuerza hacia abajo igual y opuesta, haciendo que el pulso se
invierta en la reflexión.
En el caso que se muestra en la figura 2, la cuerda está sujeta a un aro (masa y
rozamiento despreciables) que permite el libre movimiento de este extremo. Al llegar el
pulso ejerce una fuerza hacia arriba sobre el anillo lo que produce una aceleración hacia
arriba que no es contrarrestada por ninguna otra fuerza. En este estado el anillo sobrepasa la
altura del pulso, originando un pulso reflejado que no está invertido.
Velocidad de onda
Como se mencionó en la sección anterior la velocidad de propagación de pulsos en
una cuerda tensa depende de las propiedades del medio (tensión y densidad lineal de masa).
Además se puede mostrar que es independiente al movimiento de la fuente donde se
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propaga. Si enviamos pulsos de onda a lo largo de una cuerda tensa, se puede observar que la
velocidad de propagación de los pulsos de onda aumenta al crecer la tensión de la cuerda y
podemos observar que si tenemos dos cuerdas, una más pesada que la otra, la velocidad de
propagación del pulso es menor en la más pesada. Así pues, la velocidad de propagación v de
pulsos sobre una cuerda o hilo está relacionada con la tensión T y con la masa por unidad de
longitud. En el caso en el que el pulso es pequeño en comparación con la longitud de la
cuerda, se puede considerar que la tensión es constante en la cuerda y tiene el mismo valor
que en ausencia del pulso. Es conveniente considerar el pulso en un sistema de referencia
que se mueve con velocidad v hacia la derecha; en este sistema el pulso permanece
estacionario, mientras que la cuerda se mueve hacia la izquierda con velocidad v. En la
figura 3 se muestra un pequeño segmento de la cuerda, de longitud s . Si este segmento es
lo suficientemente pequeño, podemos considerarlo como parte de un arco circular de radio
R. Por lo tanto, el segmento se está moviendo en una circunferencia de radio R con una
s
½ 

R
= s/R
velocidad v y tiene una aceleración centrípeta
ac 
v2
R
. El ángulo suspendido por el
segmento s es:   s R .
Las fuerzas que actúan sobre el segmento son las tensiones T en cada extremo. Las
componentes horizontales de esas fuerzas son iguales y opuestas y por lo tanto se equilibran.
Las componentes verticales (recordar que s es pequeño) señalan hacia el centro del arco
circular (son radiales) y la suma de esas fuerzas radiales proporcionan la aceleración
centrípeta. En la figura 4 la suma da la fuerza radial neta que es:
T
r
 2 . T . sen
1
1
.  2 .T .   T . 
2
2
(1)
1
1
( es lo suficientemente pequeño como para que sea sen    )
2
2
Si  es la masa por unidad de longitud de la cuerda, la masa del segmento s es:
m  μ  s  μ.R.
(2)
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Aplicando la segunda ley de Newton a la fuerza que actúa sobre la cuerda tenemos, para la
componente radial o normal:
v2
 T y  m  ac  m R
(3)
Reemplazando las expresiones (1) y (2) en (3), se obtiene:
T θ  μ  R θ 
v2
R
T  μ  v2
v
Y despejando la velocidad:
T
(4)

Como en esta expresión la velocidad v es independiente del radio R y del ángulo ,
este resultado es válido para todos los segmentos de la cuerda, pero sólo es válida si el
ángulo  es pequeño lo cual será cierto sólo si la altura del pulso es pequeña comparada con
la longitud de la cuerda. En el sistema de referencia original, la cuerda está fija y el pulso se
mueve con velocidad de propagación
Ondas Armónicas
Si al extremo de una cuerda la desplazamos hacia arriba y hacia abajo siguiendo un
movimiento armónico simple (como si estuviera atada a un diapasón que se hace vibrar), se
produce un tren de ondas sinusoidal que se propaga por la cuerda. La forma de la cuerda en
un instante es la de una función sinusoidal y la distancia entre dos crestas sucesivas recibe el
nombre de longitud de onda (). Cuando la onda se propaga en la cuerda, cada punto de la
misma se mueve hacia arriba y hacia abajo, realizando un movimiento armónico simple,
cuya frecuencia (f) es la del diapasón o agente que mueve el extremo de la cuerda. Existe una
relación entre la frecuencia (f); la longitud de onda () y la velocidad de propagación (v):
v

T
 f 
,
y se puede aplicar a todos los tipos de ondas armónicas. Como la velocidad v queda
determinada por las propiedades del medio, la longitud de onda queda determinada por la
frecuencia del foco emisor.
2- Ondas estacionarias en una cuerda
Para una cuerda determinada, existen ciertas frecuencias para las cuales la superposición de
ondas da un esquema vibratorio estacionario. Si fijamos los dos extremos de una cuerda
larga y movemos una parte de la misma arriba y abajo con un movimiento armónico simple,
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resulta que a cierta frecuencia se obtiene un esquema de onda estacionaria como aparece en
la figura 4.
a
n=1
b
n=2
c
n=3
d
n=4
Figura 4. Esquema de una cuerda con los dos extremos fijos sometida a una excitación
armónica con las frecuencias para las cuales se obtienen ondas estacionarias. Se muestran
los 4 primeros armónicos.
Las frecuencias que producen estos esquemas se denominan frecuencias de
resonancia del sistema. La frecuencia de resonancia más baja se denomina frecuencia
fundamental (f1), y produce el esquema de onda estacionaria indicada en la figura 4.a. Éste
recibe el nombre de nodo fundamental de vibración o primer armónico. La segunda
frecuencia más baja (f2) produce el esquema indicado en la figura 4.b. Este nodo de
vibración tiene una frecuencia que es el doble de la frecuencia fundamental y se denomina
segundo armónico La tercera frecuencia más baja (f3), es tres veces la fundamental y produce
el esquema del tercer armónico (figura 4.c). Hay ciertos puntos sobre la cuerda que no se
mueven, estos puntos se denomina nodos. Podemos relacionar la frecuencia de resonancia
con la velocidad de la onda en la cuerda y la longitud de la misma. Se puede ver en la figura
4.a que la longitud de la cuerda es igual a la mitad de la longitud de onda del primer
armónico
. Para el segundo armónico (4.b) se cumple que
Para el tercer armónico (4.c),
.
. En general, para el armónico enésimo, se tiene que:
, con n = 1,2,3,…
(5)
Este resultado se conoce como condición de onda estacionaria con ambos extremos fijos y
podemos hallar la frecuencia del armónico a partir del hecho de que la velocidad v de la onda
es igual a la frecuencia por la longitud de onda, λn = v/fn donde fn es la frecuencia del
armónico enésimo. Reemplazando λn en la ecuación (5) tenemos:
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L= n.
v
2. fn
→
fn = n.
Como la velocidad de propagación de la onda es v 
fundamental es f1 
T

v
(6)
2 L
, entonces, para la frecuencia
1
T
.

2L 
3- Determinación de la velocidad de propagacion de pulsos en una cuerda.
El montaje experimental propuesto para la realización de esta experiencia se muestra
en la Figura 5. Además de la observación directa del fenómeno de las ondas estacionarias en
una dimensión, este montaje permite realizar medidas cuantitativas. Para ello se utiliza un
generador de funciones el cual mueve un “driver” mecánico unido a la cuerda a una
frecuencia determinada generando la perturbación. Eligiendo el peso con el que se tensa la
cuerda se fijan las condiciones mecánicas de la cuerda, y así la velocidad de propagación de
pulsos en la cuerda, según la ecuación 4. Variando la frecuencia de oscilación del generador,
se pueden sintonizar los diferentes armónicos de ondas estacionarias en la cuerda como las
mostradas en la figura 4. Las longitudes de onda asociadas a cada frecuencia estarán dadas
por la ecuación 5 y se relacionan con la velocidad de propagación en la cuerda y las
frecuencias según:
De esta manera, graficando
en función de 1/ es posible obtener la velocidad de
propagación de las ondas en la cuerda realizando un ajuste lineal de los datos. Este resultado
puede compararse con el obtenido de aplicar la ecuación 4.
Bibliografía:
Material didáctico preparado para uso interno de la materia Física Experimental II por los Dr. L.
Giovanetti y J. M. Ramallo López
1. R. A. Serway, J. W. Jewet Jr. Física, Tomo 1, Thompson.
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