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Transcript
•Toda carga en movimiento en un
campo magnético sufre una fuerza
•Una corriente eléctrica es un conjunto
de cargas eléctricas en movimiento
Por lo tanto, es lógico, que una
corriente eléctrica en un campo
magnético sienta una fuerza.
Una corriente eléctrica en un campo magnético siente una fuerza
FB
A
 B
v
L
Una corriente eléctrica en un campo magnético siente una fuerza
B

vi
qi
Fi
Una corriente eléctrica en un campo magnético siente una fuerza
Considerando el aporte de todas las cargas que
circulan por el conductor se cumple que:
n
FB   qi vi B sin  i
i 1
n
L
FB   qi B sin 
t
i 1
n
qi
FB   LB sin 
i 1 t
FB  ILB sin 
Una corriente eléctrica en un campo magnético siente una fuerza
L
I

B

F
FB  ILB sin 
• Las cargas en movimiento en campos
magnéticos, sufren una fuerza
• Las corrientes eléctricas en los
campos magnéticos, sienten una
fuerza
Pero, …. ¿qué produce los campos
magnéticos?
1.Los imanes
2.¿Nada más?
Hans Christian Ørsted (Oersted) (14 de agosto de 1777- 9 de marzo de 1851)
Físico y químico danes
La experiencia de Oersted es muy
fácil de repetir en el salón de clases:
•Una brújula
•Un metro de cable eléctrico
delgado
•Una pila de 1.5 volts
¡Las corrientes
eléctricas producen
campos magnéticos!
Las corrientes eléctricas producen campos magnéticos
Las corrientes eléctricas producen campos magnéticos
Un alambre infinitamente largo produce
un campo magnético cuya intensidad
está dada como
0 I
Br  
2 r
Su caracter vectorial es
Por un alambre muy largo circula una
corriente eléctrica I  0.1 A ¿Cuál es el
campo magnético a 1 cm de distancia?
Por un alambre muy largo circula una corriente eléctrica I  0.1 A
¿Cuál es el campo magnético a 1 cm de distancia?
0 I
Br  
2 r
donde
N
0  4  10
A2
7
N
4  10
2 0.1 A
6 N
A
B  0.01 m  
 2  10
2
0.01 m
mA
N
Ns Ns
=
=
=T
mA mC mC
7
B  0.01 m   2  106 T = 2  102 G  0.02 G
Por un alambre muy largo circula una corriente eléctrica I  0.1 A
¿Cuál es el campo magnético?
0 I
Br  
2 r
donde
N
0  4  10
A2
N
4  10
8
2 0.1 A
2

10
A
B r m 

T
2
rm
r
7
7
Por un alambre muy largo circula una corriente eléctrica I  0.1 A
¿Cuál es el campo magnético?
2  108
B r m 
T
r
r (m)
B (T) x 10-8
0.001
2,000.00000
0.010
200.00000
0.100
20.00000
1.000
2.00000
5.000
0.40000
10.000
0.20000
50.000
0.04000
100.000
0.02000
500.000
0.00400
1,000.000
0.00200
10,000.000
0.00020
100,000.000
0.00002
Por un alambre muy largo circula una corriente eléctrica I  0.1 A
¿Cuál es el campo magnético?
2  108
B r m 
T
r
B (T)
5
4
3
2
1
0
1
2
3
4
5
r (cm)
Los experimentos de Oersted
mostraron, por primera vez, que
existe una relación entre los
fenómenos eléctricos y los
fenómenos magnéticos
Las cargas eléctricas en
movimiento producen campos
magnéticos.
Las cargas eléctricas en
movimiento “sienten” los campos
magnéticos.
Los descubrimientos de Oersted, de que la
corriente eléctrica desvía una brújula,
hicieron concluir que el flujo de corriente
genera un campo magnético.
Jean Baptista Biot y Félix Savart, formularon
una expresión para el campo magnético en
un punto del espacio, en función de la
corriente que produce ese campo.
I
l

d
0 l sin 
B ( r ) 
I
4
d2
I
ri
0 li sin i
B   Bi  
I
2
ri
i 1
i 1 4
N
N
I
ri
0 li sin i
B  lim 
I
2
N 
4

r
i

1
i
l  0
N
i
r
r
I
dl    r  r  
0
B(r ) 
I
3
4 
r  r
Bcentro 
0 I
2R
Un anillo de 1 decímetro de radio
lleva una corriente de 0.5 A.
Determina el campo magnético
en el centro de la espira
I
Bcentro
Un anillo de 1 decímetro de radio
lleva una corriente de 0.5 A.
Determina el campo magnético
en el centro de la espira
Bcentro
I
Un anillo de un decímetro de radio lleva una corriente de 0.5 A.
Determina el campo magnético en el centro de la espira
Bcentro
I
I
Bcentro
Un anillo de un decímetro de radio lleva una corriente de 0.5 A.
Determina el campo magnético en el centro de la espira
Bcentro 
Bcentro
0 I
2R

7 N 
0.5 A 
 4  10
2 
A 
6


   10 T
2  0.1 m 
Bcentro  3.14  10
6
T
0 2 R I
Bz 
3/ 2
2
2
4  z  R 
2



z 



R 
I
B(z) 6
5
0 2 R I
Bz 
3/ 2
2
2
4  z  R 
2
4
3
2
1
-5
-4
-3
-2
-1
0
1
2
3
4
5
z
•Ya vimos que una corriente en un campo
magnético siente una fuerza
Una corriente eléctrica en un campo magnético siente una fuerza
L
I

B

F
FB  ILB sin 
•Ya vimos que una corriente en un campo
magnético siente una fuerza
•Vimos también que una corriente eléctrica
produce un campo magnético
Las corrientes eléctricas producen campos magnéticos
Un alambre infinitamente largo produce
un campo magnético cuya intensidad
está dada como
0 I
Br  
2 r
Su caracter vectorial es
•Ya vimos que una corriente en un campo
magnético siente una fuerza
•Vimos también que una corriente eléctrica
produce un campo magnético
¡Por tanto, debe de haber una
fuerza entre dos corrientes!
Supongamos dos alambres paralelos conductores
de largo L cada uno, y por los que circula corriente I1
y I2, y que se encuentran separados una distancia d.
Supongamos además que las áreas transversales
de cada uno son muchísimo menores que d, por lo
cual pueden despreciarse.
L
I1
d
L
I2
El alambre 2 crea un campo magnético,
en el lugar donde está el otro alambre,
dado como
0 I 2
B2 
2 d


d 


B
I2
El alambre 1, al estar en un campo magnético B,
experimenta una fuerza F1 , dada como, F1  I1LB sin 
Tenemos
1)   90 , por lo tanto sin   1
0 I 2
2)
2 d
por tanto,
0 I1I 2
F1 
L
2
d
0 I1I 2
F1 
L
2
d


d 


I1
F1
I2
0 I1I 2
F2 
L
2
d


d 


F2
I1
I2
Los dos conductores se atraen,
con una fuerza dada como
0 I1I 2
F1   F2 
L
2
d


d 


F2
F1
I1
I2
¿Qué sucede en este caso?
Es decir, las corrientes ahora
están en sentidos contrarios
I1


d 


I2
Los dos conductores se repelen,
con una fuerza dada como
0 I1I 2
F1   F2 
L
2
d
F1
I1


d 


I2
F2
Una corriente eléctrica en un campo magnético siente una fuerza
L
I

B

F
FB  ILB sin 
B
I
l
I
B
F1
F2
l
F3
F4
Todas las fuerzas tienen
la misma magnitud
La fuerza magnética neta sobre la
espira cuadrada de lado l es 0
I
B
F1
F2
l
F3
F4
I
l
B
F1   F2
F2
I
l
F1
B
La fuerza magnética neta sobre la espira
cuadrada de lado l es 0.
Sin embargo, en este caso notamos, que la
espira “podría girar”. La torca sobre ella es
diferente de cero.
F1   F2
F2
I
l
F1
B
¡La espira gira!
F2
I
F1
B
 r F
I
F2
r2
r1
F1
B
   1   2  r1  F1  r2  F2
l
l
2
  IlB  IlB  IBl
2
2
I
F2
r2
r1
F1
B
  IBl
I
2

F2
r2
r1
F1
B