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Uso de las altas presiones para el estudio de propiedades físicas Aplicación para el caso de materiales nanoestructurados Dr. Carlos Acha Lab. De Bajas Temperaturas - IFIBA Departamento de Física Fac. de Ciencias Exactas y Naturales Universidad de Buenos Aires Lab. Lab. de Bajas Temperaturas, Depto. Depto. de Fí Física J.J. J.J. Giambigi, Giambigi, FCEyN, FCEyN, UBA Qué se logra aplicando presión? P es una variable termodinámica (T,H,P) 1 atm = 1 bar; 10 kbar = 1 GPa; 100 GPa = 1 Mbar H2O Qué se logra aplicando presión? Rangos de presión: naturaleza / laboratorios 1 atm = 1 bar; 10 kbar = 1 GPa; 100 GPa = 1 Mbar LAC: large anvil cell (<10GPa) DAC: diamond anvil cell (<400GPa) Qué se logra aplicando presión? (P es una variable termodinámica) Cambios en la celda unidad Manganita: LaMnO3 Qué se logra aplicando presión? Cambios en la densidad electrónica (ej. carácter metal-aislante) Qué se logra aplicando presión? Cambios en las vibraciones de la red (ej. Polarones) En definitiva, todos los cambios provocados por P suelen combinarse y contribuir a las propiedades particulares de cada material bajo estudio Espectroscopía Raman Postorino et al, PRB65 Los efectos de las altas presiones en los superconductores de alta Tc Al aplicar presión en el compuesto LaBaCuO4, su Tc aumenta! Aplicar presión química: reducir la red reemplazando La por Y YBa2Cu3O7: primer superconductor con Tc > 77 K (90K) Los efectos de las altas presiones en los superconductores de alta Tc Con presiones del orden de 10 GPa se logra cambiar algunas distancias en un 10% - La Tc presenta diversos comportamientos Los efectos de las altas presiones en los superconductores de alta Tc Planos superconductores Reservorio de carga Los efectos de las altas presiones en los superconductores de alta Tc Efecto de P según el dopage YBCO – Transf. de carga Los efectos de las altas presiones en los superconductores de alta Tc Récord de Tc bajo presión: HgBa2Ca2Cu3(O,F)8, 166K a 23 GPa #1 #2 Aunque esté óptimamente dopado su Tc aumenta con P ! Monteverde et al, EPL 72 Los efectos de las altas presiones en los superconductores de alta Tc Los resultados pueden interpretarse mediante un modelo fenomenológico: From Tc(n) = TcM {1- β(nop-n)2} assuming then ; β ≈ 83 n(P) = n(0) + (dn/dP) P Tc(P) = Tc(0) + {dTcM/dP + β (nop-n) TcM (dn/dP)}P -β TcM (dn/dP)2 P2 2-3K/GPa 10-3holes/GPa Intrinsic term doping level Pressure-induced • Se podría asociar el término intrínseco con: charge transfer ∂Tc/ ∂l) ∆l + (∂ ∂Tc/ ∂θb) ∂θ ∆θb dTc = (∂ Lokshin et al, PRB63, 064511 Jorgensen, Adv. In Superc. XII Los efectos de las altas presiones en los superconductores de alta Tc Presión uniaxial en Hg-12(n-1)n Considerando dn/dP=0.002 holes/GPa se obtiene que dTci/dPc< 0.4 K/GPa 0.4 mm El parámetro c tiene poca influencia sobre Tc Cómo se generan las altas presiones? Métodos en los laboratorios: Presión hidrostática: deformaciones isótropas – Medio gaseoso, líquido. Típicamente hasta 1 GPa hasta un límite de 6 GPa Presión cuashidrostática: medio sólido con deformaciones levemente anisótropas. Desde 1952, P>8 GPa, con un record de 500 GPa (1986) Presión uniaxial: privilegia un eje cristalino para la compresión Cómo se generan las altas presiones? Cámara y compresión de gases (<1GPa) Cómo se generan las altas presiones? Sistemas del tipo pistón-cilindro (clamp) (de 1 a 6 GPa de P máxima) Medio transmisor de la presión debe asegurar la hidrostaticidad Cómo se generan las altas presiones? Elección de los materiales: Ecs. de Lamé-Clapeyron ; K=b/a Son máximas para r=a La presión máxima admisible (sin deformación plástica) está ligada al límite elástico del material máx = 10 kbar (CuBe) Cómo se generan las altas presiones? Elección de los materiales: Sistemas de encastres múltiples o autoencastre x deformación plástica mejoran Mucho las presiones máximas admisibles: •Aceros de níquel-cromo-molibdeno Hasta 15 kbar de esfuerzo máximo en el régimen elástico •Aceros para herramientas (tungsteno) (hasta 23 kbar) •Acero Maranging (alto contenido de níquel, hasta 18 kbar) •Cu-Be (dureza y ductilidad, de 20-30 kbar con autoencastre) •Carburo de tungsteno con Co (de 40-50 kbar) Cómo se generan las altas presiones? Las muy altas presiones a) Método de Bridgman (con WC, primero en llegar a los 8 GPa; con diamante sinterizado: 30 GPa) b) Yunques de Drickamer (mejora resp. de a) se alcanza los 45 GPa c) Yunques Belt (desarrollados para la síntesis de muestras: altas T y volúmenes importantes) d) Yunques de diamantes (las muy altas presiones: 500 GPa!) Cómo se generan las altas presiones? Método de Bridgman 5 cm Celda de presión Cuasi-hidrostática de 20 GPa Cómo se generan las altas presiones? Medición de resistencia eléctrica: Yunque Diamante sinterizado Carburo de tungsteno CuBe Cómo se generan las altas presiones? Método de Bridgman Soporte masivo: forma cónica de los yunques Junta deformable (pirofilita) σ r = σ = σ exp[ 2µ (a − r ) − 1] 0 θ h σ = σ exp[ 2µ (a − r )] z 0 h Región HIDROSTÁTICA Se emplea entonces un anillo de pirofilita (alto µ) con un disco de esteatita (bajo µ) Ph=F / πrc2 h 1 rc = a − ( ) ln( ) 2µ 2µ Cómo se generan las altas presiones? Yunques de diamante (1959) > 10.000 U$S Aptos para espectroscopías – P de 500 GPa Cómo se mide la presión? Manómetros primarios: La ecuación de estado, También se puede emplear la ley F(P,V,T)=0, calculable a partir de Pascal: de primeros principios. La P=F/S presión se obtendrá al medir el (x ej. Manómetro de Hg) parámetro de red de la celda. Se emplea el NaCl en experimentos de rayos X o de difracción de neutrones Cómo se mide la presión? Manómetros secundarios: transiciones resistivas Cómo se mide la presión? Manómetros secundarios: Transiciones superconductoras Pb Bi Altas presiones en el laboratorio de BT-FCEN-UBA (desde 1997) Campo Magnético Presión Celdas de presión: • cuasi-hidrostática (P<30 GPa), • hidrostática (P<1.2 GPa) • uniaxial (P<100MPa). Imán superconductor 9 T; 2 K<T<300 K (requiere He líquido) Bobina cobre 0.55 T; 55 K<T<300 K (requiere N2 líquido) Temperatura 2K<T<360K. Lab. Lab. de Bajas Temperaturas, Depto. Depto. de Fí Física J.J. J.J. Giambigi, Giambigi, FCEyN, FCEyN, UBA Altas presiones en el laboratorio de BT-FCEN-UBA (desde 1997) Grupo fundador ! • M. Monteverde MgB2, MgCNi3 y en SATC Beca Doctoral de Conicet Nanotubos de carbono • G. Garbarino Beca Doctoral de Conicet • D. Zocco Beca Estímulo de UBA Estudio de las propiedades de manganitas bajo muy altas presiones: efectos polarónicos y separación de fases Influencia de la anisotropía en la dinámica de vórtices en SATC 2. Técnicas experimentales • Celda de presión uniaxial de uso criogénico 26 mm 70 mm Técnicas experimentales Mediciones bajo presión de: • Resistencia (4W y 2W) (P<30GPa) • Susceptibilidad alterna (P<1.2GPa) • Magnetización (P<50MPa) Automatizadas con control a distancia via soft Lab. Lab. de Bajas Temperaturas, Depto. Depto. de Fí Física J.J. J.J. Giambigi, Giambigi, FCEyN, FCEyN, UBA Aplicación de las altas presiones Efectos de la presión sobre manganitas nanoestructuradas Films de manganitas / presión uniaxial Efectos del tamaño de grano sobre las propiedades magnéticas de manganitas Granos (La0.66Ca0.33MnO3 φ=20-110nm) ↑φ APL 68 p134 Sánchez et .al Efectos del tamaño de grano sobre las propiedades magnéticas de manganitas Polvo (La0.875Sr0.125MnO3 φ=18-36-50nm) ↑φ PRB 68 p54432 Dutta et .al •Mono-No SuperP(φ<36nm)/Multi(φ>36nm) •dMn-O y θMn-O-Mn Efectos del tamaño de grano sobre las propiedades magnéticas de manganitas Granos (La0.50Ca0.50MnO3 φ=180-1300nm) ↓φ La reducción del tamaño de grano desfavorece el CO y no afecta la TC ↓φ PRB 62 p6437 P.Levy et .al El sistema La5/8-yPryCa3/8MnO3 y=0.300 PRB71 Ghivelder et al Levy et al, APL83 y=0.300 TCO ≈220K TC1 ≈210K TC2 ≈100K Tf ≈75K (Phase Separation) PRB65pR140401 Levy et al El sistema La5/8-yPryCa3/8MnO3 φ Curiale et al, Physica B 354 µTubos (φ 40nm/800nm) Polvo (φ 0.2µm) Bulk (φ 2µm) La respuesta magnética estaría regulada por la relación superficie / volumen + cohesion de los granos Algunos resultados inesperados – Presión uniaxial en tubos - polvos Tubitos bajo P Tubos de LPCMO 1011 10 10 9 R (Ohm) R 10 P = 1.5 kbar 7mA P15 8 10 10 11 10 10 10 9 10 8 10 7 10 6 1 07 P = 1.5 kbar 6 10 Resistencia eléctrica de un conglomerado de nanotubos y polvos 0.0 6 0.0 8 0.1 0.1 2 0.1 4 0.1 6 0.1 8 8 10 12 1/2 T 100 (K 14 1/2 ) R / R 250K 1 10 0.8 0.6 0.4 R (GΩ) Conducción particular: Log R ~ - T ½ Efectos no-lineales 6 1/sqrT 1 255 0.1 0.01 1E-3 100 265 275 285 295 T (K) P ≈ 0kbar V = 5V V = 15V V = 30V V = 40V V = 50V V = 65V 150 Sato escala voltimero del termometro 200 T (K) 250 300 16 18 Algunos resultados inesperados – Presión uniaxial en polvos VSM + “P uniaxial” Muestra F2 Polvo 5/04 FCCW H=1T Al aplicar P uniax se incrementó Tc en forma irreversible 210 K 250 K m (memu / g) 6 4 2 P0=0kbar P1>0kbar P2>P1 P3=0kbar Portamuestra 0 100 150 200 T (K) 250 300 Polvo (La0.375Pr0.300Ca0.325MnO3 φ ~40nm) MvsH (P”Uniax”) - VSM Efectos de la presión en Xac - Polvos de tamaños diferentes Polvo (La0.375Pr0.300Ca0.325MnO3 φ ~ 40nm / 2000 nm) polimerización de citratos + tratamientos térmicos lpcmo1400-p0-b 0,00025 X' (arb. units) 0,0002 Xac(T) bajo presión hidrostática de hasta 12 kbar 0,00015 Tc1 0,0001 Tco -5 5 10 Tc2 0 -5 -5 10 50 100 150 200 T(K) 250 300 Efectos de la presión en Xac para 40 nm 40 nm 0.20 0.50 13333Hz 1333Hz 133Hz 0.8 60 100 0.10 140 T (K) 0.25 0.5 P=0kbar P=0.1kbar P=0.5kbar P=1.2kbar P=2.2kbar P=3.4kbar P=4.3kbar P=5.9kbar P=7.2kbar P=8.5kbar P=9.5kbar P=0kbar 0.6 0.4 0.2 0.00 0.00 100 0.8 0.05 P = 9.5kbar f = 13.333kHz HAC = 8.6Oe 50 1.0 150 T (K) 200 250 300 χ' (T) / χ'MAX 0.15 1.0 χ'' (T) / χ'MAX ' (T) / χ'MAX 0.75 1.0 1.2 χ' (T) / χ'MAX χ' (T) / χ'MAX 1.00 0.0 50 100 0.0 50 150 T (K) 250 f=13.33kHz HAC = 8.6Oe Cooling 150 T (K) 200 250 Algunos resultados inesperados -0.021 -0.014 +/- 0.008 98 P=0.5kbar P=5.9kbar P=9.5kbar La dependencia en frecuencia no concuerda con lo esperable para una Tb T PICOχ' (K) 94 -0.01335 +/- 8E-4 90 86 -0.00766 +/- 0.0012 82 100 1000 f (Hz) HAC = 8.6Oe Down T 10000 Efectos de la presión – Diagrama de fases para 40 nm dTC 10 nset = dP K 40 GPa Tc1 dTC 1 = dP dTCO dP = K 70 GPa K 350 GPa Tc1 crece más suavemente con P que Tc2 Tco pareciera influir sobre Tc2 Modelo fenomenológico (G. Garbarino et al, EPL88) Tc(x,rA) = TcM(x) {1 - β(x) (rAm-rA)2} ~ t x DE* Effective doping Las variaciones de Tc1 concuerdan con las observadas para manganitas “bulk” Efectos de la presión en Xac para tamaños intermedios 6 10 0,0007 -5 1-2 µm 0,0006 2 10 P kbar < 1 µm -5 0,0005 X' (arb. units) X´ (arb. units) 4 10 -5 0 P (kbar) 6.5 0,0003 3 0 0,0002 0,0001 0 -5 9 0,0004 -2 10 0 9.2 -0,0001 -5 -4 10 0 50 100 150 T(K) 200 250 300 50 100 150 200 T(K) Al aplicar P: + se favorece la fase de Tc1 + se reduce la histéresis + se incrementa X’ac 250 300 Efectos de la presión en Xac para tamaños intermedios ~ 20 K/GPa 300 Tc2 resulta poco sensible a P < 1 µm Tc1 250 Tc (K) Tc1 varía con P como las muestras de tamaño de grano mayor < 1-2 µm 200 Tc2 150 < 1 µm < 1-2 µm 100 0 2 4 6 P (kbar) 8 10 Magnetización para polvos de distinto tamaño de grano Polvo (La0.375Pr0.300Ca0.325MnO3 φ ~ 40nm / 2000 nm) 12 12 1-2 µ m 10 < 1 µm 10 8 m (emu/g) m (emu/g) FC 8 FC 6 6 4 4 ZFC 2 2 ZFC 0 0 0 50 100 150 200 250 0 300 50 100 150 200 250 300 T(K) T(K) 12 FC 10 40 nm Menor magnetización Mayor histéresis / monodominio Desaparece la fase de Tc2 Cambios en Tc1 m (emu/g) MvsT – MPMS (RN3M) 8 6 4 2 ZFC 0 0 50 100 150 T(K) 200 250 300 Magnetización para polvos de distinto tamaño de grano 12 FCC 10 40 nm < 1 µm m (emu/g) 8 La reducción de φ inhibe la fase de Tc2 y favorece la fase de Tc1 1-2 µ m 6 4 2 0 0 50 100 150 200 250 300 T(K) 0.02 FCC -1 ) 0 dm/dT (emu/g K Se incrementa Tc1 y m al reducir φ -0.02 -0.04 -0.06 40 nm -0.08 -0.1 1-2 µ m -0.12 < 1 µm -0.14 0 50 100 150 T (K) 200 250 300 Efectos del tamaño de grano sobre la Tc 250 La reducción de φ produce efectos similares a aplicar P hidrost. 200 T (K) El cambio de φ de 2000nm a 40 nm equivale a haber aplicado una P de 6 kbar aprox. Tc1 150 100 Tc2 50 0 500 1000 1500 D (nm) 2000 2500 RESUMEN •Se han obtenido resultados sorprendentes en las manganitas de menor tamaño de grano bajo presión uniaxial que pueden resultar de interés. •Se observa una sensibilidad a P hidrostática particular para las muestras de 40 nm. •La reducción del tamaño de grano tiene un efecto similar al de aplicar una P hidrostática (aprox. 6 kbar para 2000 nm → 40 nm). •Se favorece la fase de Tc1 frente a Tc2 Laboratorio de Bajas Temperaturas - Departamento de Física - Universidad de Buenos Aires Estudio de P uniaxial en films La0.7Ca0.3MnO3 G.VanTendeloo, et al., Rep.Prog.Phys.67 pág.1315 (2004) G. .M. Gross et al. Appl. Surf. Sci.138 pág.117 (1999 ) • Substrato induce tensiones (Compresión, Tensión) • Defectos por crecimiento epitaxial, por vacancias catiónicas o de oxígeno, ... Cambios en la estructura y en TC • Espesor introduce desorden ¿Cuál es el parámetro que controla TC? Lab. Lab. de Bajas Temperaturas, Depto. Depto. de Fí Física J.J. J.J. Giambigi, Giambigi, FCEyN, FCEyN, UBA Estudio de P uniaxial en films Dependencia de TC con la presión • ¿Parámetros relevantes en la determinación de TC? • Coeficiente de presión (x=0.3, 0.33) ⇒ Ley Universal ⇒ ¡Validez del modelo fenomenológico aun en films! Lab. Lab. de Bajas Temperaturas, Depto. Depto. de Fí Física J.J. J.J. Giambigi, Giambigi, FCEyN, FCEyN, UBA Estudio de P uniaxial en films Dependencia de TC con parámetros estructurales Compresión a lo largo eje c ≈ Tc Tensión a lo largo eje c ↓ Tc Lab. Lab. de Bajas Temperaturas, Depto. Depto. de Fí Física J.J. J.J. Giambigi, Giambigi, FCEyN, FCEyN, UBA Estudio de P uniaxial en films Dependencia de TC con parámetros estructurales ap calculado considerando volumen constante (aP = (VBULK / c) 0.5) aP BULK Para a > abulk ≈ TC Para a < abulk ↓ TC Lab. Lab. de Bajas Temperaturas, Depto. Depto. de Fí Física J.J. J.J. Giambigi, Giambigi, FCEyN, FCEyN, UBA Estudio de P uniaxial en films Dependencia de TC con parámetros estructurales <rA> calculado a partir de modelo fenomenológico aP BULK Lab. Lab. de Bajas Temperaturas, Depto. Depto. de Fí Física J.J. J.J. Giambigi, Giambigi, FCEyN, FCEyN, UBA Estudio de P uniaxial en films ¿Qué parámetro determina TC? ¿dMn-O? ¿ΘMn-O-Mn? aP ≈ 2 dMnO cos(ω) dMnO determina TC Lab. Lab. de Bajas Temperaturas, Depto. Depto. de Fí Física J.J. J.J. Giambigi, Giambigi, FCEyN, FCEyN, UBA Estudio de P uniaxial en films Presión uniaxial en films ap comprimido La0.5Ca0.5MnO3 Film epitaxial crecido sobre Si-CeO2/YSZ P produce tensión sobre on ap (Tc=144K / 220 K, c=3.84 A/ 3.82 A) dTC/dP = dTC/daP * daP/dP ~ 10 K/kbar Compresibilidad (estimada para LaSrMnO) Lab. Lab. de Bajas Temperaturas, Depto. Depto. de Fí Física J.J. J.J. Giambigi, Giambigi, FCEyN, FCEyN, UBA Estudio de P uniaxial en films Presión uniaxial en cristales Nd0.5Sr0.5MnO3 78% orientado a lo largo eje c incrementa ap (78%) ~TC disminuye ap ↓TC P -6 K/kbar dTC/dP = dTC/daP * daP/dP ~ -10 K/kbar T.Arima, et al., Phys.Rev.B 60 pág.R15013 (1999) ¡¡TC disminuye con Presión!! Lab. Lab. de Bajas Temperaturas, Depto. Depto. de Fí Física J.J. J.J. Giambigi, Giambigi, FCEyN, FCEyN, UBA RESUMEN •Para films cuyo parámetro ap < ap del bulk el comportamiento de su Tc respecto de los factores estructurales es similar al del bulk . •El parámetro estructural que controla mayoritariamente la Tc de las manganitas es la distancia Mn-O •Los resultados experimentales parecen indicar la imposibilidad de obtener un film con una mayor Tc que la que presenta el material bulk ya que para ello sería necesario disminuir dMn-O y esto no puede lograrse mediante un aumento del parámetro ap. Laboratorio de Bajas Temperaturas - Departamento de Física - Universidad de Buenos Aires Bibliografía Técnicas de Altas Presiones: M. Eremetz, “High Pressure Experimental methods”, Oxford University Press, NY 1996 Reviews sobre los efectos de las altas presiones: +J. Schilling, “High Pressure Effects”, Treatise on High Temperature superconductivity, Springer Verlag, Hamburg 2006 +W. B. Hopzaldel, “Physics of solids under strong compression”, Rep. Prog. Phys. 59 (1996) 29