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Reacción del electrón en un tubo de rayos catódicos C=2,55 Autores?? Formato ¿?? (0,25) Resumen Se da una forma de saber la trayectoria de un electrón por medio de un tubo de rayos catódicos, generándolo por medio del método de termoiónico y acelerándolo gracias a un campo uniforme dado por dos placas planas paralelas, al hacer esto en un gas se ve cual es la trayectoria del electrón en una pantalla recubierta de fósforo ya que al colisionar el electrón en el gas con esta se puede ver un punto de luz. incompleto 0,3 Palabras clave: Tubo de rayos catódicos, campo eléctrico uniforme, placas planas paralelas, efecto termoiónico, electrón Introducción (mayúscula sostenida, numerado y centrado) Existen varios métodos para la electrización de la materia, uno de ellos es el método termoiónico el cual se da cuando algún material es calentado por cualquier forma, lo cual hace que los electrones salgan del mismo. Esto lo podemos lograr por medio de un tubo de rayos catódicos, ya que al calentar el filamento interno se disipará una carga gracias al efecto termoiónico, luego se tendrá que generar un campo eléctrico uniforme para acelerar la carga producida, la mejor forma de generar un campo eléctrico uniforme es con dos placas planas paralelas. El electrón producido se va a acelerar en dirección contraria al campo, es decir que ya que el campo va desde el ánodo al cátodo, el electrón va a ir desde el cátodo hasta el ánodo, este tendrá un movimiento rectilíneo, luego seguirá avanzando pero con un movimiento parabólico, para poder ver el movimiento que tiene el electrón se debe hacer el mismo dentro de un gas para que al colisionar estos dos emita luz dejando ver su movimiento o cambio. Incompleta 0,25 Modelo teórico (mayúscula sostenida, numerado y centrado) se coloca el nombre del modelo 1,0 Toda la materia se electriza, para lo cual existe varios tipos de métodos, algunos de estos, tienen como característica sacar electrones al material. Un método que permite sacar electrones a un material, es el efecto termoiónico, el cual se da cuando un material es calentado, a través del contacto directo (conducción termina, o a distancia (por radiación). Una vez que el electrón ha sido desprendido del material por efecto termoiónico se debe proceder a acelerarlo, para ello se usa un campo eléctrico, el cual se genera al cargar un par de placas planas y paralelas. Para cargar las placas como son metálicas, se usan una fuente de voltaje DC. Que se puede considerar como un repositorio de carga, cuando la placa de la cual se están desprendiendo los electrones, se conecta al borne negativo de la fuente, se carga por contacto y la placa positiva conectada al borne apositivo de la fuente se carga pos inducción. La dirección del campo eléctrico generado, va desde la placa positiva (ánodo) hacia la placa negativa (cátodo) y el electrón se ve obligado a moverse en dirección contraria a dicho campo, acelerándose hacia el ánodo, cuando el ánodo tiene un orificio, puede salir por este con una velocidad final (v). Figura 1. Aceleración del electrón Para poder determinar esta velocidad final, se asume que el electrón tiene una velocidad inicial cero, y es la fuerza que le hace el campo eléctrico, quien produce en él una aceleración. Usando la dinámica de las partículas en cualquiera de sus dos métodos, el vectorial, o el escalar, se puede encontrar la velocidad, con la cual sale el electrón del ánodo (placa cargada positivamente) Si el método a emplear es el escalar, entonces se procede a modelar el sistema placas cargadas y electrón, como un sistema conservativo, por tanto la energía mecánica se conserva, 𝛥𝐸 = 0; (1) 𝛥𝐸 = 𝛥𝐸𝑘 + 𝛥𝑈𝑒 = 0 donde, Ue es la energía potencial eléctrica del electrón en el campo eléctrico generado por las placas, y Ek, es la energía cinética del electrón y corresponden a:. 1 𝛥𝐸𝑘 = 2 𝑚𝑣 2 (2) 𝛥𝑈 − 𝑒𝛥𝑉 Y (3) Por tanto, 2𝑒𝛥𝑉 𝑣𝑥 = √ (4) 𝑚 La ecuación 4, permite por tanto determinar el valor de la velocidad (rapidez), por ley de inercia y una vez que el electrón abandona este campo (acelerador), se mueve con la misma velocidad hasta que aparezca otra fuerza Si en el camino de este electrón acelerado, se interpone otro campo eléctrico (campo eléctrico deflector), que tenga dirección perpendicular a éste, al momento de entrar a dicho campo, el electrón sentirá una fuerza eléctrica que se puede calcular como 𝐹⃗ = 𝑞𝐸⃗⃗ , o sea 𝐹⃗ = −𝑒𝐸⃗⃗ (5) El efecto de ésta fuerza eléctrica constante, dado que el campo eléctrico es constante, es deflactar al electrón, esto cambiar su trayectoria rectilínea a trayectoria parabólica. Para poder visualiza el movimiento del electrón, se debe hacer mover dentro de un gas, da tal manera que las colisiones del electrón en movimiento con el gas, hagan que el gas emita luz haciendo visible la trayectoria del electrón. En algunos casos se acostumbra sólo a usar una pantalla recubierta de un materia por ejemplo fósforo y cuando el electrón colisiona con la pantalla se visualiza en ésta un punto de luz. Con ello se calibra la pantalla, de tal forma que cuando el campo deflector es cero el punto de luz que se ve en la pantalla, se asume como el punto (0, 0), luego se genera el campo deflector y se ve ubica el punto en la pantalla que por ende, ya no coincide con el anterior, esto se convierte en la prueba experimental cualitativa de la trayectoria parabólica que ha descrito el electrón durante su viaje por el campo eléctrico deflector (ver figura 2). Figura 2. Deflexión eléctrica del electrón Las ecuaciones para estudiar la dinámica del electrón en este campo deflector se pueden, usando el método escalar de trabajo y energía o el método vectorial de la sumatoria de fuerzas, (∑ 𝐹 = 𝑚𝑎⃗). Usando este último, se tiene: ∑ 𝐹 = 𝐹𝑒 = 𝑞𝐸⃗⃗ = 𝑚𝑎⃗ (6) asumiendo que la única fuerza que actúa sobre el electrón es la fuerza eléctrica, despejando la aceleración entonces 𝑎𝑦 = ⃗⃗⃗⃗⃗ −𝑒 𝑚 ⃗⃗⃗⃗⃗ 𝐸𝑦 (7) 𝑽 Como 𝑬 = 𝒅⁄𝒅, y Usando las ecuaciones cinemática de tiro parabólico, se pude averiguar la componente y de la velocidad con la cual sale el electrón del campo deflector: 𝑉 𝑙 𝑑 𝑣𝑦 = (𝑒 𝑚𝑑 ) (𝑣 ) (8) 𝑥 Donde, (l), es la longitud de las placas que están generando el campo eléctrico deflector, Vx , ,es la velocidad con la cual entra el electrón al campo deflector y está dada por la ecuación 4, En la pantalla el punto de luz aparece ahora a una distancia D, denominada deflexión, y que se puede relacionar matemáticamente con la tangente del ángulo de salida de la velocidad final, según la ecuación 9. tan 𝜃 = 𝑣𝑦 𝑣𝑥 (9) Figura 3. Relación entre el movimiento parabólico y la marca de la deflexión en pantalla En la figura 3, se denomina D el valor de la deflexión del electrón en la pantalla, visualizada por un punto de luz; L, es la distancia de donde terminan las placas deflectoras hasta la pantalla, (en esta zona ya no hay campo eléctrico). Por su parte d es la separación de las placas y l, es la longitud de las placas y corresponden al desplazamiento Δx. Usando las ecuaciones anterior se puede encontrar una ecuación teórica que relacione el voltaje acelerador (Va) (entre cátodo y ánodo), el voltaje deflector (Vd), (entre las placas deflectoras), y las dimensiones geométricas del tubo. La ecuación 10, presenta un menor error de modelo, mientras que la ecuación 11, tiene un error visible de modelo y es haber despreciado ΔL. 𝐿𝑙 𝑙 𝑉𝑎 ∗ 𝐷 = [(2𝑑) (1 + 𝑙] 𝑉𝑑 (10) 𝐿𝑙 𝑉𝑎 ∗ 𝐷 = (2𝑑) 𝑉𝑑 (11) Desarrollo experimental El primer paso para el montaje es generar un campo eléctrico unifórme, logrando esto montando dos placas de forma paralela a las cuales se les conectara dos cables, por un lado, conectados a las placas planas paralelas y en los otros dos extremos conectados a una fuente de voltaje de tal forma que se genere un ánodo y cátodo, esto se puede producir con un tubo de rayos catódicos. Algún electrón que se encuentre entre las sufrirá una aceleración, dado a la diferencia de potencial eléctrico generado pos las placas. En la placa que genera el ánodo tendrá un orificio que atraerá los electrones acelerados por el campo eléctrico. Imaginándonos un espacio coordenado (x,y,z) los electrones se desplazaran solamente en dirección de x hasta chocar inelásticamente, en un punto de un tubo el cual estará impregnado de fosforo. Esto con el fin de producir una zona pequeña una iluminación. Se colocaran otras dos placas igualmente paralelas entre si, colocadas de forma que el movimiento de los electrones acelerados atraviesan las líneas de campo eléctrico de estas dos placas nuevas, conectadas a otra fuente de la misma manera que las dos primeras placas. Esto para deflactar los electrones que atraviesan sus líneas de campo, generando un cambio en la posición Y. Tabla 1 Dinámica de un electrón en un TRC Va(V)=350 l(cm)=2 Vd (V) 5,8 E (V/m) 464 Vy (m/s) D (mm) Va*D (vm) d(cm)=2 L(cm)=10 12,1 17,5 21,4 27,3 32,3 -5,9 -11 -16,7 -22 -28,5 -34,6 968 1400 1712 2184 2584 1,4699 5E+17 3,067 E+17 4,435 E+17 5,424 E+17 6,919 E+17 8,186 E+17 -472 1,5E +17 -880 2,79E +17 -1336 4,23E +17 -1760 5,58E +17 -2280 7,22E +17 -2768 8,77E +17 3 6 9 12 15 18 1050 2100 3150 4200 5250 6300 -3 -6 -9 -12 -15 -18 1050 -2100 -3150 -4200 -5250 -6300 Análisis de resultados Al tener un mayor voltaje deflector se va a tener una mayor distancia con un voltaje constante Al entrar la partícula cargada al campo eléctrico uniforme, teniendo una velocidad perpendicular a la dirección del mismo se deflactará, teniendo una trayectoria parabólica ya que el campo implica una fuerza hacía perpendicular a la misma lo cual hace que la partícula se tenga que acoplar a esto dejándose llevar por las dos fuerzas que la afectan. Incompleto, falta análisis de datos y por ende obtener resultados (0.5) y no hay análisis de resultados (0,0) Conclusiones (0,25) Es necesario tener buena precisión, para poder obtener buen enfoque en la posición del electrón.??? Se visualiza el electrón por medio de un efecto foto eléctrico.??? El electrón cambia su movimiento rectilíneo a uno parabólico causado por un campo eléctrico falta argumento y deflacta la posición. Hay varios métodos para cargar una partícula y para eso se necesita gran velocidad y un voltaje acelerador.